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Inutile de dire que ce cas ne peut pas être réalisé; mais 
on peut en approcher autant qu'on veut en prenant le 
corps S suffisamment petit par rapport à la masse active 
du fluide; les formules obtenues dans cette hypothèse 
pourront, dès lors, être appliquées dans un grand nombre 
de cas avec une approximation suffisamment grande pour 
les besoins de la pratique. 
Appliquons nos formules à quelques surfaces simples. 
1° Plaques minces. — Si nous négligeons l’action sur 
les bords, la surface u restera constante et nous aurons, 
pour la vitesse de la réaction : 
dx 
= == C = } . . . . ° . 5 
ET U—{(, (5) 
a désignant une constante. On en déduit 
L'eOT  IRO Ce RE-  RUF) 
Remarque. — Ces formules simples pourront encore 
être appliquées, sans erreur sensible, à un corps de 
forme quelconque, pourvu que la surface w, soumise à 
l’action du fluide, ne subisse que de faibles variations 
pendant la durée de l’expérience. 
20 Cylindres de révolution. — Dans tout ce qui suit, 
nous désignerons par P le poids de S au début de la 
réaction et par v, la vitesse initiale, c’est-à-dire la valeur 
de la dérivée e pour { ou æ = 0. 
Nous ne traiterons ici que le cas des cylindres minces, 
de sorte que nous pourrons négliger l’action du fluide sur 
