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La quantité de chaleur qui passera de la première 
tranche à la deuxième sera déterminée par l’équation 
Q—Q'—(T—T) X const. — Mas &. 
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Nous pouvons donc dire que la différence de tempéra- 
ture T—T’ entre la tranche inductrice et la tranche 
induite est directement proportionnelle à la résistance 
électrique du métal (ou inversement proportionnelle à sa 
conductibilité) et directement proportionnelle à la 
différence des carrés des intensités des courants. 
De même, toutes choses étant égales, cette différence 
de température sera directement proportionnelle à la 
résistance calorifique ou inversement proportionnelle à la 
conductibilité calorifique. 
Ou, finalement, la conductibilité calorifique et la conduc- 
tibilité électrique sont des quantités proportionnelles. 
La température absolue d’une ligne isotherme est, 
d'autre part, comme on le sait, exprimée par la demi- 
force vive des éléments; nous aurons donc la relation 
La masse M des éléments ou, en d’autres termes, la 
résistance que ces éléments opposent au mouvement 
correspond donc à la résistance électrique. La vitesse 
des éléments correspond à l'intensité du courant. Or, si 
nous considérons un conducteur, 
l 
r = k = 
S 
L'étant la longueur du conducteur et s sa section, et comme 
les actions s’exercent indifféremment suivant toutes les 
directions, nous pourrons poser | — s our = k. 
