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proprement dit du phénomène de l'influence dans les diélec- 
triques. 
7 a 1 d a YÿZ 
se. 
2) = de 
Remarquons, en effet, que dans la conception simple du 
courant telle que nous l’avions imaginée, si l'on vient à 
décharger les faces a et b (fig. 5), les autres électrons con- 
servent leur état d'équilibre primitif et l’état normal ne 
se reproduit pas. 
C’est l’état de mouvement des ions x qui détermine le 
courant dans un sens déterminé. En effet, considérons par 
exemple l’ion m (fig. 7), dont le sens du mouvement est 
indiqué par la flèche. 
Lorsque l’électron négatif x se rapproche de l’élec- 
tron positif 5, il tend à devenir plus positif, moins 
négatif; l’électron «/, s'écartant de 6’, tendra à devenir 
plus positif. L’inverse aura lieu pour l'ion m/, dont le 
mouvement s’exécule en sens contraire. 
Cela étant, ces mouvements s’exécutant en sens con- 
traire, la tension moyenne des électrons des surfaces 
A et B sera la même que celle des surfaces a et b, mais 
elles oscilleront entre deux valeurs limitées, si l’on passe 
d’un électron à l’autre. 
Donc ici, à l'inverse de ce qui se passe dans le diélec- 
trique, si l’on pouvait faire disparaître toute tension des 
sections À, B d’un conducteur mis en circuit, celle-ci 
