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Kanal werde von zwei parallelen ebenen Wänden gebildet, | 
welche Halbebenen sind. Im Endlichen seien die Halbebenen | 
von zwei parallelen, geraden Linien so begrenzt, daß, wenn wir | 
durch die Geraden eine Ebene legen, diese zu den beiden 
Wänden senkrecht ist. Der Mündung gegenüber und parallel 
zur letztgenannten Ebene liege eine ebene Wand. Diese Wand 
werde von geraden Linien begrenzt, welche parallel zu den- | 
jenigen Geraden sind, die die Halbebenen begrenzen. Denkt 
man sich in dem Kanal eine Ebene parallel zu den Wänden so 
gelegt, daß sie von diesen den gleichen Abstand hat, so soll 
diese Ebene die der Mündung gegenüberliegende Wand in zwei 
gleiche Teile teilen. Betrachtet man noch schließlich zwei par- 
allele Ebenen, welche voneinander den Abstand Eins haben 
und zu den Wänden des Kanals und zu der der Mündung | 
gegenüberliegenden Wand senkrecht verlaufen, so erhält man 
einen Kanal von endlichem Querschnitt. Seine Höhe ist gleich 
Eins und seine Breite gleich dem Abstand der parallelen 
Wände. 
Der ganze Raum sei mit derselben inkompressiblen Flüssig- 
keit erfüllt. Im Kanal herrsche in unendlich großem Abstand 
von der Mündung überall der Druck p,, hingegen außerhalb des 
Kanals überall der Druck p, und p, Sei kleiner als p,. Diese 
Druckdifferenz hat im Kanal eine Strömung zur Folge, welche 
gegen die Mündung gerichtet ist und dort zu beiden Seiten der 
gegenüberliegenden Wand freie Strahlen bildet. | 
Ist die Strömung stationär geworden, so haben beide 
Strahlen eine mit der Zeit unveränderliche Gestalt, wobei die 
freien Stromlinien in unendlich großer Entfernung von der 
Mündung in parallel verlaufende gerade Linien übergehen. Der 
Winkel, welchen diese Geraden mit der der Mündung gegenüber- 
liegenden Wand bilden, sei mit n bezeichnet. Bezeichnet man 
ferner den Abstand der parallelen Wände des Kanals mit 2c, den 
Abstand der Mündung von der gegenüberliegenden Wand mit 4, 
die Breite dieser Wand mit 27 und schließlich die Größe der | 
Geschwindigkeit im Kanal in unendlich großer Entfernung von 
der Mündung, also im Druckgebiet p, mit U, und andrerseits 
in den freien Stromlinien mit U,, so gelten die folgenden 
Gleichungen: } 
