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und Ändert man die Breite 2c des Kanals, so nimmt der Über- 
druck P bei gleichbleibendem U, mit wachsender Breite zu, 
aber nicht proportional, sondern in einem geringeren Grade. 
Was die Abhängiskeit des Überdruckes P von der Druck- 
differenz p,—p, anbelangt, so ergibt sich aus der zweiten 
Formel für P, daß, wenn man a und c festhält und nur 7, — 2, 
ändert, P proportional der Druckdifferenz wächst. Hält man 
den Abstand a und die Druckdifferenz p,—p, fest und ändert 
man 2c, so nimmt der Überdruck P anfangs ab und dann 
wieder zu. Das Minimum liegt in der Nähe des Wertesc= a. 
Hält man die Breite 2c des Kanals und die Druckdifferenz 
p,—p, fest und ändert man a, so ist, wenn a unendlich klein 
ist, P=2c(p,—Pp,) Wird a größer, so wird auch P größer, | 
und wird ,sonyiKkdrauchtze ee 
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Im zweiten Falle, wenn die der Mündung gegenüber- 
liegende Wand dieselbe Breite wie der Kanal hat, ergibt sich 
das folgende Gesetz: Wächst der Abstand a der Mündung von 
der gegenüberliegenden Platte von OÖ bis ©, so nimmt der 
Winkel n von 21° 7’53” bis 35° 45’ 40” zu, während U, von 
dem Werte ı /2 eur 
I = 
Po bis zum Werte oo ansteigt. Der Über- 
druck oder Strahldruck P auf die Platte ist durch die Gleichung 
J2 ] 
1 + a 2% sinn 
tt — (Pı—Po) 
a: 
0? 
dargestellt. Geht der Abstand a von unendlich kleinen Werten | 
zu endlichen über, so nimmt der Überdruck P anfangs etwas | 
ab, aber nach dem Durchgang durch ein Minimum wieder | 
EIS SF Ur rel)? ar 
Alle diese Gesetze wurden unter der Voraussetzung einer 
reibungslosen inkompressiblen Flüssigkeit ohne rotierende 
Teilchen gewonnen. Hätten wir es mit einer wirklichen Flüssig- 
keit zu tun, so würden die innere Reibung und die Turbulenz 
Abweichungen ergeben, welche desto größer ausfallen, je 
kleiner c und je größer a sind. 
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