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nehmen auf die Kompressibilität der atmosphärischen Luft 
‚keine Rücksicht. Auch fehlt die Beziehung des aerodynami- 
‚schen Feldes der Tragfläche auf das aerostatische Feld der 
‚Erdatmosphäre. Es wird nun gezeigt, daß durch Einführung 
‚der Verdichtbarkeit des Flugmittels (bei Erfüllung gewisser 
kritischer Größen) die aerodynamischen Isobaren der Trag- 
fläche sich an die Isobaren der Atmosphäre kontinuierlich 
‚anschließen lassen. In diesem Falle erreicht die Schwebe- 
"arbeit das absolute Minimum, das beim Fliegen mit Hilfe der 
‚atmosphärischen Luft praktisch erreichbar ist. Die Flügelfläche 
‚sei plattenariig dünn, beiderseits vollkommen eben, möglichst 
‚glatt und laufe in feine Spitzen aus. Das Gewicht des Flug- 
‚zeuges sei G, die Flügelläche F, also die Flächenbelastung 
G/F=p. 
Ist y das spezifische Gewicht der Luft, so entspricht der 
Flächenbelastung p die Druckhöhe h = p/y. Bewegt sich die 
‚unter dem Winkel a aufgedrehte Tragfläche in wagrechter, 
ıgeradliniger Bahn, so wird die anliegende Luft auf der Unter- 
seite der Flügel verdichtet, auf der Oberseite verdünnt. Es 
‚entsteht deshalb in der Tragfläche ein Drucksprung, welcher 
als Auftrieb wirkt. An der Unterseite der bewegten Tragfläche 
wird die Luft verdichtet. Ihr Druck ist also höher als der 
‚atmosphärische Luftdruck in gleichem Niveau. Durch die Be- 
‚wegung der Tragfläche werden demnach die Flächen gleichen 
\Druckes scheinbar gehoben. Infolge der Verdichtung hat die 
"unter den Flügeln befindliche Luft die Tendenz, nach allen 
Richtungen abzuströmen. Quer zur Verschiebungsrichtung ist 
\eine Abströmung unmöglich wegen der vorausgesetzten seit- 
‚lichen Zuspitzung der Tragfläche. Lotrecht nach unten ist 
eine Abströmung der verdichteten Luft ausgeschlossen, weil 
sie dern atmosphärischen Gradienten entgegenströmen müßte, 
der erfahrungsgemäß von unten nach oben gerichtet ist. Die 
 verdichtete Luft könnte sich also nur wagrecht nach vorne 
und nach hinten entspannen. Ist die Fluggeschwindigkeit gleich 
der maximalen Abströmungsgeschwindigkeit (v = V2gh er 
 : V/28.p/r) so wird die Relativgeschwindigkeit zwischen 
‘der gespannten Luft und der Tragfläche gleich Null. Eine 
| Abströmung relativ zur Tragfläche kann dann auch nach vorne 
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