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aura lieu. Si, au contraire, la surface ab est électrisée 
négativement, la dissipation de cette énergie de signe 
contraire s'effectuera par le même mécanisme, et si la 
surface ab existe seule, il s’établira dans le milieu ambiant 
un véritable courant ouvert. 
On peut donc aisément concevoir que, par suite de 
la dissymétrie de l’onde, la décharge se produise de 
préférence pour un signe déterminé. Au contraire, le 
rayon X, qui représente une oscillation longitudinale 
parfaitement symétrique, déterminera la décharge des 
deux électricités avec la même facilité. 
En résumé, nous pouvons concevoir théoriquement 
le passage progressif du rayon X au rayon à oscillations 
transversales normales. 
Il est également curieux de remarquer que cette der- 
nière oscillation correspond à l’oscillation électromagné- 
tique, alors que la première correspond à l’oscillation 
électrostatique. Or M. Turpain à réalisé des oscillations 
de cette espèce de grande longueur d'onde, et il a remar- 
qué que cette longueur d'onde est indépendante du milieu 
dans lequel on la produit. Elle ne se réfracterait donc 
pas de même que les rayons X. 
L'ensemble des observations faites dans ces derniers 
temps par les physiciens ne permet plus de douter que 
les rayons X correspondent à des oscillations longitudi- 
nales. En effet, d’une part le fait que la vitesse de propa- 
gation est égale à la vitesse de la lumière, d’autre part 
l'existence du phénomène de la diffraction, nous auto- 
risent à admettre que ce phénomène correspond à un 
mouvement oscillatoire de l’éther. Mais, comme le fait 
remarquer le D' Gustave Le Bon, cette oscillation ne 
