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on peut concevoir que des courants tels que celui que nous 
avons représenté figure 9 circulent dans tous les azi- 
muts. Lorsque l’aimant agit, tous ces courants tendent à 
s'orienter dans un même plan, normalement aux lignes 
de force, de telle manière que le sens nominal de ces cou- 
rants devienne parallèle au courant aimant, le sens du 
mouvement des ions pouvant s’exécuter dans l’une ou 
l’autre direction. Ces courants emboîtés fourniront 
l’image d’une série de circonférences concentriques. La 
figure représente deux courants concentriques de méme 
sens, dont le mouvement des ions s'exécute en sens con- 
traires (ce qui se passe dans le courant normal). 
Nous pouvons admettre maintenant que chacun de ces 
courants est caractérisé par un temps de pulsation élec- 
tronique déterminé. Nous aurons ainsi l'interprétation 
du doublet du sodium, par exemple, dont chacune des 
composantes est polarisée cireulatrement dans deux sens 
contraires, 
Nous pourrions évidemment supposer l'existence de 
groupements pour lesquels les courants se produisent en 
partie triple ou quadruple, et ainsi de suite, chacune des 
parties étant caractérisée par une raie correspondante. 
Un fait du plus haut intérêt se trouve dans l’existence 
de vibrations parallèles aux lignes de force. 
Ceei nous oblige à admettre que les directions nor- 
malés aux circonstances que nous venons de considérer 
sont occupées par des ions. La tension électromagnétique 
moyenne de ces ions doit étre nulle, ce qui n'exclut du reste 
pas une tension électrostatique; il n’y a plus un emboite- 
ment des électrons (fig. 10), sans quoi 1ls seraient soumis 
au mouvement de giration déterminé par l’armant. Or, 
