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et l’on aura finalement pour expression du moment de 
rotation (17), 
3 m (e’ raie (Si un. S;) S, SF} 2S,S,S, : 
| = ——— —— ———— sin 2%#. 
ke 2 (#ro)° Si + S re 
8. On vérifie facilement que, comme cela doit être 
par une raison de symétrie, M = 0 dans les cas suivants : 
1 u=w,0— 0; 
au ouax—x +7. 
Dans ces différents cas, en effet, on a, au moyen des 
valeurs de S, $, S; 
(S? — SE) S! — 2S,SS{ — 0. 
Le cas où l’un des deux points, soit x, est à l'infini, 
réalise pratiquement celui des actions parallèles de la 
pesanteur, le potentiel de x se réduisant au terme en P;. 
En prenant alors l’axe Ox suivant le nadir, on aura 
de 
a — 0, et, posant = 
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SU PO a CUP 
