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quelque peu inaccoutumée de ce transport, la pression de 
radiation. 
La notion d’une pression due au rayonnement, immé- 
diate quand elle s'applique à des radiations du premier 
groupe, est plus lointaine pour les radiations de caractère 
vibratoire. | 
Le mérite d'invention en remonte à Képler (1619), puis 
à Maxwell; Bartoli et Boltzmann la fondèrent sur les as- 
sises larges de la thermodynamique. Lord Rayleigh, Alt- 
berg, Lebedef, Poynting, etc., l’établirent définitivement 
sur les bases de l’expérimentation. 
C'est de ces résultats expérimentaux que Je parlerai ici, 
réservant le plus de mon temps à leur indication, quelque 
peu aussi aux conséquences qu'on tirerait de la notion nou- 
velle en physique cosmique. 
De la pression dans le cas des radiations par transport 
de particules j'aurai peu à dire : 
Qui ne voit, du premier abord, qu’une série de chocs ra- 
pides de masses identiques, identiquement dirigés sur le 
même élément de surface, équivaut à l’application à cet élé- 
ment d’un effort continu. 
Chaque particule radiante possède une masse m et, au 
moment de toucher l’obstacle où je supposerai qu’elle s’en- 
gloutit, une vitesse v. Elle représente donc une quantité 
mu de mouvement. Si pendant le temps { il est parvenu 
ainsi à l’obstacle N particules identiques, la quantité totale 
de mouvement aura été N nv. Le quotient de cette gran- 
deur par le temps é est une force. C'est l'effort exercé par 
le bombardement corpusculaire. 
Si celui-ci intéresse également toute la surface S de l’obs- 
Nmov 
tacle, chaque point subira la pression Cr 
qui est la 
pression de la radiation. 
_ Si les particules rebondissaient contre l'obstacle au heu 
de s’y immobiliser, la pression prendrait une valeur double. 
