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Nous retrouverons pour la deuxième catégorie de radia- 
uons la même expression analytique. 
Mais auparavant signalons encore à titre d'exemple les 
forces exercées par le choc des radiations cathodiques dans 
les tubes à vide. Un moulinet léger placé sur le trajet des 
particules négatives expulsées par la cathode dans un tel tube 
est mis en rotation par le bombardement incessant de ces 
projectiles dont la masse ne diffère pourtant guère de {2000 
de celle d’un atome d'hydrogène, mais dont la vitesse 
atteint plusieurs dizaines de milliers de kilomètres par se- 
conde. 
Venons-en maintenant aux radiations de nature ondula- 
toire. L’existence d’une pression de leur part est moins di- 
rectement reconnaissable, les raisonnements qui la démon- 
trent sont moins simples; l'expérience pouvait difficilement 
la laisser apercevoir et son rôle a été plutôt d’en vérifier 
la découverte faite « priori. Cependant l’observation des 
effets puissants de la vague marine eût pu conduire à re- 
connaître cette pression et y aurait conduit plus tôt, si, au 
rivage même, où l’observation est la plus aisée, le déferle- 
ment des flots n’introduisait de grandes complications. J’y 
reviendrai tout à l'heure. Rendons-nous compte première- 
ment qu’un mouvement ondulatoire, en se propageant dans 
un milieu, transporte de l’énergie. 
Pour cela reprenons un instant les raisonnements faits 
plus haut sur les radiations du premier type et remar- 
quons qu’on en eût déduit exactement les mêmes effets sur 
l'obstacle en supposant les particules parfaitement élas- 
tiques et se transmettant intégralement leur énergie par 
une série de chocs de corpuscule à corpuscule, dépouillant 
le corpuscule choquant au profit du corpuscule choqué. La 
même énergie totale fût parvenue à obstacle, y engendrant 
la même pression. C’est d’ailleurs de considérations pa- 
reilles que l’on déduit dans la théorie cinétique des gaz, la 
pression de ceux-ci contre les parois qui les maintiennent. 
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