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zusammenhängt. (Siehe z. B.. Helmholtz Vorles. Bd. VI 
Theorie der Wärme, herausgeg. vom Vortragenden, Seite 193.) 
Die Bestimmung von x hat wiederum das Interesse, daß aus 
x und der spezifischen Wärme c, bei konstantem Druck die- 
jenige bei konstanten Volumen c, sich ergibt, und aus (c,—c,) 
nach der von Julius Robert Mayer herrührenden Überlegung 
das mechanische Wärmeäquivalent (siehe z. B. ebenda Seite 196). 
Die Ausführung bei verschiedenen Gasen ergab früher recht 
abweichende Werte für dieses, | 
zZ B. ber kuft 423,8 Meterkilogramm (— Gewicht) 
= .Sauerstofrt 4235 5 
„. Wasserstoff 423,1 x 
„ Stickstoff “429,1 \ 
Diese Abweichungen zu beseitigen war das Ziel, dessent- 
wegen ich in einer Reihe von Arbeiten, die Werte von x und 
c, neu bestimmen ließ. (F. Richarz. Neuberechnungen des 
mechanischen Wärmeäquivalentes auf Grund im hiesigen 
Institut ausgeführten Messungen ; Marb. Sitz.-Ber., Nr. 6, 
13. Nov. 1912, p. 145; Wilhelm Escher, Berechnung des 
mechanischen Wärmeäquivalentes aus den spezifischen Wärmen 
unter Zugrundelegung der van der Waals’schen Zustands- 
gleichung, ebenda p. 147.) Außerdem aber ist auch die 
Gleichung (1) nur für ein vollkommenes Gas gültig. Statt 
ihrer ist (vergl. z. B. F. A. Schulze und H. Rathjen, 
Ann. d. Physik, 49, p. 462, 1916) bei Berücksichtigung der 
Abweichungen vom idealen Gaszustande zu setzen: 
Dei 
wo v das Volumen ist und der Differentialquotient bei 
konstanter Temperatur genommen werden muß. Das Er- 
gebnis der Neubestimmungen von x und c, im hiesigen In- 
stitut und der korrigierten Berechnungen ist für das mecha- 
nische Wärmeäquivalent (Vergl.: F. A. Schulze S. 468.) 
