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un pendolo composto la cui durata d'oscillazione, espressa in secondi di tempo medio 
e per archi infinitamente piccoli, sia /. Se m è la massa del corpo oscillante, s la 
distanza del suo baricentro dall’asse di sospensione, m' la massa del fluido spostato, 
s' la distanza del baricentro di questa dall'asse suddetto, la lunghezza L del pen- 
dolo semplice, isocrono col composto, è data dalla formola (V.‘M. $S VII): 
m's' 
1) e: 
een, 
mM 
Il coefficiente idrodinamico k di Bessel, dietro le ricerche teoretiche di Stokes 
e di Meyer, quando il pendolo sia costituito da un corpo sferico sospeso ad un filo 
sottile, è espresso dalla formola 
179524. , /t(273+6 
9) p=os4 E ed 
dove con R si rappresenta il raggio del corpo oscillante, con @ la densità del mezzo, 
con 0 la sua temperatura centigrada, con no il coefficiente d'attrito interno del mezzo, 
corrispondente allo zero assoluto. 
Il metodo più conveniente per la determinazione della costante 70, € quindi del 
coefficiente %, quando non si vogliano affrontare le grandi difficoltà di eseguire espe- 
rienze collo stesso pendolo nel vuoto e nell'aria, è quello di esperimentare con pen- 
doli dotati di masse molto diverse, come venne suggerito dallo stesso Bessel. 
Se il valore di % si sostituisce nell'equazione 1), e sì pone 
dove con Z, s'intende un valore prossimo di 4 (nei calcoli seguenti si adotterà il va- 
lore 7 = 99." 3339 trovato, per la lunghezza del pendolo semplice, nella citata Me- 
moria ($S XXXII), si ottiene 
4) L= de(i- ME) ost se(1-M3) __1.79524 gui ELA 
ms I) ms R m O) 
La caratteristica del metodo di Bessel sta nella determinazione della differenza 
di lunghezza di due pendoli coniugati, costituiti dalla stessa palla, oscillante intorno 
alle stesso asse di sospensione. Indicando con F la distanza dell’asse ideale di sospen- 
sione dei due pendoli dall’asse del microscopio interiore, con 7 l'altezza del baricentro 
di una delle due palle su questo stesso asse, si ha (V. M. S VII). 
5) L=FT—-h—-ec, 
