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siano trascurabili, e che sia pure trascurabile, nei limiti dello spazio interno del 
tubo, l'influenza che le altre due coordinate possno avere sul valore « della com- 
ponente parallela ad #. La dunque si riguarda come funzione della sola 4. Questo 
moto sarà detto per brevità a falde parallele. 
Sono date le dimensioni del tubo, e vuolsi considerare un tronco di esso com- 
preso fra due sezioni A, ed A,, alla distanza / una dall'altra, indicando con A, la 
maggiore e con A, la minore delle due sezioni. Detta A una sezione qualunque in- 
termedia, alla distanza 4 da Ao, supporremo À = g(), funzione data, finita e con- 
tinua di x, da «= 0 fino ad #«=/, compresi i limiti, che dà per A valori reali, 
positivi, diversi da zero. 
È data la costante R spettante all’equazione del fluido 
(1) po = RI 
dove al solito p è la pressione, v il volume specitico, e T la temperatura assoluta. 
Sono pure date le pressioni po e p, nelle sezioni A, ed A, rispettivamente, ed è data 
la temperatura T;, nella sezione Ao. 
Per una sezione qualunque A domandasi la pressione p, il volume specifico , 
la temperatura T, il peso y per unità cubica, la densità o, la velocità v, colla quale 
le molecole attraversano la sezione, la portata ossia il peso totale Q di fluido, che 
passa per la sezione nell'unità di tempo, la portata specifica, ossia il peso g di fluido 
che passa nell'unità di tempo per ogni unità superficiale di sezione, e finalmente il 
tempo # occorrente ad una molecola per percorrere l'intervallo x. 
Per maggiore semplicità di calcolo faremo frequente uso dei rapporti 
SA O la inn E 
(2) y= Tp e=i,r= 
dove p. è il noto rapporto fra i due calorici specifici, spettanti al fluido. e si ha 
sempre u>1l. 
Coll'apporre ad una quantità l'indice 0 oppure l'indice 1 s intenderà riferirla 
alla sezione A, oppure alla sezione A, rispettivamente. Così avremo p. es. 
A 1 
(3) = oa 
8. Contando le x positive a partire da A, verso A,, la nota equazione generale 
d’idrodinamica relativa a quell’asse, essendo nulle le componenti della velocità nor- 
mali ad #, diverrà 
Bolsa) 
dove X è la forza sollecitante nel senso positivo delle 7. Essendo nel nostro caso 
nulla la forza X ed il moto permanente, cioè > = 0, l’equazione si riduce a 
(4) dp du 
