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; VATI dp dp IRE x 
Per gli altri due assi si ha —=— === =0, cioè la p funzione della sola «. 
dy de 
D'altra parte fra la densità o ed il peso unitario y, e fra questo e il volume 
specifico v hanno luogo le note relazioni 
(5) = p=1 
dove 9g è la gravità. 
Tra il volume specifico v, e la pressione p, giacchè il volume del fluido si mo- 
ditica, per supposto, adiabaticamente, ha luogo l'equazione 
(6) po = pool” 
Siccome poi nell'unità di tempo, attesa la permanenza del moto, passa per ogni se- 
zione lo stesso peso Q di fluido, avremo 
(7) Q= Aso = Auy 
Eliminando fra le (4), (5) e (6) le v, 0 e y, e tenendo conto della seconda 
delle (2), si ha i 
da u du 
U—2 — ge = 
RP qu de i 
la quale integrata dà 
9 
2 1 JU Podo Ual — 
(8) u? + ns C 
essendo C una costante. Eliminando invece la v e la y fra le (5), (6) e (7), tenendo 
conto delle (2) si ha 
(9) RP 
Per cui ponendo 4 = = , la (8) diventa 
(10) Uni r° + Agto — C 
Applicando questa alle sezioni A, ed A,, e notando che si ha yo == 1, 2="1, 
e quindi 7r,=1, si ottengono le due 
Ve 2° = (0); ) VAAPe E LE = (0; 
e da queste cavando i valori di x? e di C, posto 
(11) MEBRERER IAT 
sì ottiene 
i(m_ n) Àm 
(io) ‘9 n ; n 
Con questi valori la (10) si trasforma con facili riduzioni, avuto riguardo alle (2), 
e ponendo 
(13) a - £ 
TC AF(m— n)" = Tp @=D 
