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dalla coppia A;, <= na Or ciò non sarebbe se potessero aver luogo moti diversi 
0) 
in tronchi successivi. 
28. Quando si ha 2,=y;, senza che sia 2:= y,= 1 (num. 25), cioè quando le 
Jie 00 . Lar ADS: 
pressioni po e p, nelle sezioni A, ed A, soddisfanno alla condizione 3 == () ,sÌ 
0 1, 
ha 7r7=1l,m=a!!—1,n= 0;il rapporto = CA annulla, e quindi anche la 6 
cn ( 
(13). Per la (50) si ha. allora a = L'equazione (14) si riduce ad Az= Ao, la 
Ao? 
velocità v, e la portata Q date dalle (15) e (16) diventano infinite. La curva OPQR 
2 
si trasforma nella parabola $ = mn Per comprendere questi risultati, che natural- 
(0) 
mente non possono avere un riscontro nella realtà, premetteremo due osservazioni gene- 
rali, cioè non limitate al caso che sia 21 = y,. La prima si è che fu supposto un moto 
adiabatico, a falde parallele, senza attriti. La seconda è che le formole contemplano 
lo stato permanente del moto. Se dunque si suppone che al principio del tempo la 
velocità delle molecole sia nulla, e nulla quindi anche la w,, e le pressioni po e 7. 
si mantengano invariabili rispetto al tempo, il moto sarà vario e non permanente. 
Col decorrere indefinito del tempo il moto si avvicinerà sempre più allo stato per- 
manente, come ad uno stato limite verso cui esso tende a ridursi. La wo, che è nulla 
al principio del tempo, crescerà successivamente, convergendo verso quel valore limite 
che compete allo stato permanente. Ora le formole esprimono appunto questo stato 
limite. Infatti fu posto fin da principi i 0 (num. 3). Per attuare teoricamente 
questo avvicinamento allo stato limite, oltre a mantenere durante il tempo inalterate 
nelle sezioni A; ed A, le pressioni p, e 7, bisogna immaginare che alle singole falde 
di fluido che successivamente partono dalla sezione A, avviandosi verso la A, suben- 
trino sempre nuove falde, provenienti dall'esterno e dotate non solo della pressione po, 
ma altresì della velocità v, che durante il periodo di avvicinamento al limite, è fun- 
zione del tempo. 
Ciò premesso in generale, le formole ci dicono che quando le pressioni p, € pi 
soddisfacessero alla S — (el ed in tale condizione, partendo dalla velocità iniziale 
0 l 
nulla, si volesse avvicinarsi allo stato permanente, questo stato non si potrebbe mai 
raggiungere. Col crescere del tempo la o crescerebbe indefinitamente, bisognerebbe 
nella sezione A, far subentrare continuamente dall'esterno nuove falde di fluido aventi 
sempre la pressione po, ma dotate di velocità v, sempre maggiori, senza che con questo 
crescere successivo di , si possa giungere ad un valore finito, tale da soddisfare alle 
condizioni di permanenza. 
In un tubo reale entrerebbe naturalmente ben presto in azione sensibile l'attrito 
come funzione di %,, azione che ne impedirebbe l'indefinito incremento. 
29. Sia ora il tubo d’efflusso di un vaso V3, fig. 4, in principio convergente e poi 
divergente, con una sezione minima HI; e riteniamo sempre che la pressione p, nella 
