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55. Abbiasi in secondo luogo un vaso V» (fig. 3), dotato di tubo divergente. 
Supponiamo qui pure che dalle pressioni alle bocche sia soddisfatta la 
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e che quindi il moto a falde parallele sia possibile (num. 20). 
a) Se ora facciamo diminuire successivamente la p,, e supponiamo esplicitamente 
che sia mantenuta inalterata la p; nella sezione B» C., arriveremo al limite superiore 
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dove il moto a falde parallele è ancora possibile, e la portata ( è un minimo (num. 16). 
Che se la p, continua ancora a diminuire, si varca il limite, e ricadiamo ancora 
nel caso A) (num. 32). Cessa cioè qualunque influenza della pressione p,. Il moto 
nel tubo d'efflusso è determinato unicamente dalle condizioni fisiche che precedono la 
sezione D, E, ed è quello corrispondente al limite che fu varcato. 
8) Qui però deve anche considerarsi il caso che la p, vada crescendo, e che sia 
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raggiunto e varcato l’altro limite (G 
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Quando questo limite è raggiunto ci troviamo nel caso 2,:-= 7%, che fu sopra 
considerato (num. 28), e del quale fu indicato il significato. 
Quando invece il limite sia varcato ed abbia quindi luogo la 
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ci troviamo nel caso considerato al num. 7, in cui è soddisfatta l'equazione (27), nel 
quale quindi il moto a falde parallele, senza attrito, come fu da noi considerato, non è 
possibile. Le formole quindi sopra sviluppate sono inette a far conoscere il moto as- 
sunto dal fluido, e quindi anche a determinare l’efflusso che ne consegue. 
Quanto ad abbandonare la fatta supposizione, cioè che la pressione p; nella se- 
zione B: C, rimanga costante, mentre varia la pressione esterna p,, vedi num. 40, 47. 
36. Abbiasi in terzo luogo un vaso V3, fig. 4, dotato di tubo in principio con- 
vergente e poi divergente, nel quale la sezione BC sia maggiore della DE. Conside- 
riamo prima il moto semplice indicato al num. 29, 1.° Poniamo le sezioni BC = Ao, 
DE=A4, ed HI=A,;, e sia po= i la pressione in BC, e pi=p.<p: la pres- 
sione in DE. 
Cerchiamo anzitutto quale dovrebbe essere la pressione in DE affinchè fosse veri- 
ficata la (46). Diciamo ps tale pressione, e potremo determinarla osservando che nel 
caso nostro la (46) dovrà sussistere contemporaneamente alla condizione (num. 12) 
(64) Ma 
La (46) è un'equazione che lega fra loro i rapporti delle tre sezioni A;, A, ed 
Ami col rapporto Di — ai delle pressioni nelle sezioni estreme; come facilmente si 
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