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e si avranno nella sezione interna B,C, la velocità vo ed il volume specifico v, dalle 
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e nella sezione esterna D, E, la velocità ,, il volume ®;, la temperatura T, e la 
portata Q dalle 
Fissati così i valori po e pi si calcolino le 2, = (A 
Vo 
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1 10089 1 2 ’ 1 0é1 ’ Q 0 V 1%, 
Uo Ua . . . . . 
ed De Di anno le portate specifiche rispettivamente nelle due sezioni B, Ci e D, Ei. 
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44. Se il rapporto ù diventa grandissimo si può prendere per approssimazione 
1 
= & (num. 21), ed allora, attesa la (35) avremo la seguente regola per il cal- 
colo dell’ efflusso. 
a') Se sia soddisfatta la condizione ( 2a] da ==: ca <1, si prenda po = Di, 
Pr = Pes 
Pe E 
d') Se invece si ha be TC da) si prenda po = Pi, Pi =. TE i) 
Posto poi come Soni 
È 
1 
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si avranno, avuto riguardo al num. (23), nella sezione D, E, la velocità ,, il volume 
specitico v,, la temperatura T, e la portata Q dalle formole 
Ui =—VIG=aF3), GE == sa) mela 5 OI2A5 - 
1 
Il caso di efflusso in lastra sottile può considerarsi come limite del caso in 
cul TX diventi grandissimo, in quanto però si possa mantenere la supposizione del 
1 
moto a falde parallele. Quindi il procedimento indicato in 4) e 2) sarà allora appli- 
cabile all’efflusso in lastra sottile. 
Notiamo intanto che quando la pressione esterna p, soddisfa alla equazione 
Pe="Pi E siamo nel caso della prima delle (52) e quindi la portata Q è la mas- 
sima possibile. Questa pressione, che dà il massimo @ quando il rapporto 4° diventi 
1 
grandissimo, per quanto sopra si è osservato, si approssima al valore 
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CLASSE DI SCIENZE FISICHE ecc. — MemorIE — Vol. I, Ser. 52. 83 
