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cade nel caso 4, = 71, oppure trovasi verificata la (27). Il moto quindi non avviene 
più a falde parallele come fu ideato, e le formole superiori sono inette ad esprimere 
quantitativamente il fenomeno d'’efflusso (num. 28). 
Lasciando poi l'ipotesi che la pressione p; resti inalterata nella sezione BC ed 
eguale a quella interna del vaso (num. 35,40), alle formole qui esposte dovranno 
sostituirsi quelle date al num. 47, che corrispondono al limite, a cui riducesi il caso 
Argine 3 "a 
del vaso Vs, quando i rapporti "a toa diventino grandissimi. 
1 mi 
46. Efflusso del gas dal vaso Vs, fig. 4, con tubo prima convergente e poi diver- 
gente. — Date le sezioni BO = A,, DE= A, < Ao ela minima HI = Ani, data la pres- 
sione interna p; e la esterna p. <pi, date le costanti u ed R relative al gas, e 
la sua temperatura T, nella sezione BC, essendo 9 la gravità, si calcoli la minore 
delle due radici dell'equazione (num. 48) 
(Meet _ (Po 
(76) (u+4 1) at — 20 (3) 
Sia questa radice 2” = i". Con essa si formi l'equazione 
200 PA+1 
Re 
(4 ) 81 A, \} 
— di 
/ 
(«+ 1) (È ji = 
e riguardandone la 4 come incognita, si calcoli il maggiore dei suoi due valori: sia 
questo «1 = 1. Si prenda allora 
Do = Pi 81° 
a) Ciò premesso, se la data pressione esterna p, soddisfa alla 
VIS > 
sì ponga po =", P1= pe e si calcolino le 
LL Lo 1 2b9RÈ, 
an(Ble NET a m=1 
Si avrà allora nella sezione BC la velocità o, il volume specifico v, e la portata 
Q dalle 
MIE) RT, Uo 
=] ape roi Ye do 
La velocità, il volume specifico, e la temperatura nelle sezioni HI e DE si avranno 
dalle formole generali (14), (18) e (19), tenendo conto dell'osservazione al num. 14, 
relativa ai due valori della 4. 
5) Se invece si abbia p, =, allora 
«) Nella sezione BC la velocità #, ed il volume specifico © si calcolano an- 
cora colle stesse formole esposte ad 4), ponendo però in esse p, = p/. 
