— 129 — 
avendo indicato con ez la capacità del bulbo T (55,11 ce.) e con £ la temperatura della 
bolla A e della conduttura R (25° €.) 
La quantità complessiva di elio che è penetrata nell’apparecchio, in 22 ore, a 105° C., 
è dunque 
B=A, + A° + A3 = 0,000005441 
e quella penetrata in un'ora 
Ba Bd = 2,473 X 1077 ce. 
22 
Deduciamo infine che la quantità di He che sì diffonde in un’ora attraverso ciascun 
cm. della superficie S del bulbo T (106 cm?.) a 105° C. è 
B'! 
Vas Ter 2,988 X 1079 ce. . 
Una serie di esperienze analoghe a quella già descritta venne compiuta man- 
tenendo invariata la densità dell’atmosfera di He che circonda il bulbo T e portando 
successivamente la temperatura del bulbo T a 105°, 1600, 2059, 2700, 2900, 3109, 3309, 
3600, 3800, 410, 4500, 460°, 4800, 5050, 5100, 5200, 5400, 5500 C. 
Con l’elevarsi della temperatura, la velocità di diffusione dell’elio cresce molto 
rapidamente e i tempi necessari per poter raccogliere quantità comodamente misu- 
rabili di He nel capillare divengono sempre più piccoli (bastano pochi minuti a 5500 C.). 
Dalle misure fatte vennero dedotti i volumi di He diffusi in un’ora attraverso un cm? 
della parete del bulbo R (che ha mm. 1,26 di spessore) a ciascuna temperatura ; questi 
volumi possono assumersi come espressione della velocità di diffusione dell’elio attra- 
verso una parete di vetro di mm. 1,26 di spessore, in contatto con una atmosfera di 
elio di densità corrispondente al peso di gr. 0,06459 per litro. 
Assumendo queste velocità di diffusione come ordinate e le temperature come 
ascisse, si è ottenuta la curva A della fig. 3. 
La curva a della fig. 4 è stata invece ottenuta assumendo i logaritmi delle velo- 
cità di diffusione come ordinate, e le temperature come ascisse. 
Si eseguì poi un’altra serie di analoghe determinazioni mantenendo il bulbo T 
in atmosfera di elio a pressione costantemente uguale a 770 mm. : con i risultati ot- 
tenuti furono costruite le curve B e è delle fig. 3 e 4, che dànno rispettivamente la 
velocità di diffusione e il logaritmo della stessa in funzione della temperatura. 
Dall’esame della curva è della fig. 4 si rileva che al disopra di 400° C. i logaritmi 
delle velocità di diffusione sono sensibilmente proporzionali alle temperature, e quindi 
la velocità di diffusione può considerarsi come una funzione esponenziale della tem- 
peratura medesima; mentre invece, abbassando la temperatura da 400° a 1000 C., la 
velocità di diffusione diminuisce molto più rapidamente di quanto richiederebbe la 
legge esponenziale stessa. 
Un’altra serie di determinazioni fu eseguita mantenendo la temperatura del bulbo 
T costantemente eguale a 440° C. e facendo variare la pressione dell’elio fra 770 e 179 
mm. Pai valori ottenuti risulta che la velocità di diffusione è proporzionale alla pres- 
sione dell’atmosfera di elio, 
