— 50 — 
una costante rispetto alla natura ed alla forma del pendolo che si considera in un 
dato mezzo resistente. L’espressione (1), in cui 4 deve essere però considerato come 
una funzione della temperatura ('), concorda assai bene colle esperienze di Dubuat, 
Baily, Bessel e Coulomb ; tuttavia non deve essere dimenticato che le circostanze 
in cui queste esperienze furono eseguite le rendono poco adatte a servire di defi- 
nitiva verifica alla teoria sviluppata da Stokes; in realtà i valori dei termini di cor- 
rezione alle durate delle oscillazioni osservate, dovuti all’attrito interno del fluido, 
sono estremamente tenui, e quindi le deduzioni che se ne possono trarre sono in- 
fluenzate troppo sensibilmente dagli errori di osservazione se le esperienze non 
sono condotte con un’ estrema delicatezza e precisione, ed intese direttamente allo 
scopo della verifica suddetta; inoltre i mezzi resistenti finora esperimentati non sono 
che l’acqua e l’aria sotto la pressione atmosferica ed a temperature determinate con 
ben poco rigore, mentre il coefficiente di attrito interno varia assai rapidamente 
colla temperatura e colla natura del mezzo. ] 
O. E. Meyer, riprendendo lo stesso argomento, dopo aver completato in una 
prima Memoria (*) la teoria di Stokes, la estese in una seconda Memoria (*) al caso 
di piccole velocità di oscillazione in un fluido elastico, analiticamente mostrando, 
come del rimanente era da prevedere, che anche in questo sono applicabili le 
formule ricavate per il movimento pendolare in un fluido incompressibile tuttavolta 
che il movimento non ingeneri sensibili alterazioni di densità nel mezzo, e che possa 
quindi essere trascurato l’effetto dei rigurgiti e dei relativi vortici. Non vi ha bisogno 
per certo di ricordare l’ importanza di queste ricerche analitiche che si collegano 
direttamente colla teoria molecolare dei fluidi, ma ci sembra sommamente interes- 
sante di allargarne la base esperimentale per constatare l’ammissibilità delle ipotesi 
su cui si fondano: per quanto plausibili possano infatti apparire tali ipotesi, i con- 
seguenti risultati non possono essere accettati con piena fiducia senza questa verifica 
definitiva, tanto più che in pratica il movimento della parte di fluido trascinato dal 
pendolo non può avvenire senza uno scivolamento lungo la superficie del corpo oscil- 
x 
lante, scivolamento che del resto è messo in piena evidenza da alcune esperienze di 
x 
Helmholtz e Pietrowski (*). Un tale fenomeno non è stato fin qui sottoposto a 
calcolo; però l’alterazione che esso può produrre nella durata delle oscillazioni è 
certo funzione della costituzione fisica e sopratutto della scabrosità della superficie 
in causa della viscosità dell’aria, ai diversi strati di questa viene successivamente comunicato il mo- 
. vimento. Sia fla frizione fra due strati contigui d’aria, v la velocità dello strato più prossimo al piano 
ed ala velocità di quello più prossimo al piano fisso, il coefficiente d'attrito 4 è definito dalla relazione 
0) 
ruotante 7 == fa 
v 
(‘) Maxwell, nella Memoria citata più sopra, trova che la viscosità è indipendente dalla pressione 
ed è proporzionale alla temperatura assoluta. Questa legge, dedotta dalla rotazione di un disco nel- 
l’aria, merita tanto maggiore fiducia in quanto che verifica i risultati ottenuti da Graham con espe- 
rimenti di traspirazione di gas a traverso di tubi capillari. 
(°) Veber die pendelnde Bewegung einer Kugel unter dem Einflusse der inneren Reibung des umgeben- 
den Nediums. Crelle. Jour. f. d. Math. B. 173. È 
(*) Veber die Bewegung einer Pendelkuyel in der Luft. Crelle. Jour. f. d. Math. Bd. "5. 
(') Sitzungberichte k. k. Akad. 1860. 
