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baricentri dei pendoli composti e l’asse di sospensione sono fra le incognite da -deter- 
minare, dimodochè restano del tutto eliminate le difficoltà fisiche inerenti alla misura 
delle distanze fra i centri di gravità delle diverse parti costitutive dei pendoli com- 
posti e l’asse di sospensione. In quanto all’influenza del modo di sospensione, essa 
resta eliminata, giacchè, nel modo di calcolo indicato da Bessel, si viene a determinare 
la posizione dell’asse ideale intorno a cui oscillano i baricentri dei pendoli composti, 
asse essenzialmente diverso dall’ asse materiale di sospensione: la delicata analisi 
che l’illustre astronomo ha sviluppato sull’influenza dell’ elasticità della lamina vi- 
brante nei suoi pendoli moventisi su sviluppate di cilindri (') non lascia alcun 
dubbio su questo proposito. Così le esperienze fatte con sospensioni a coltelli a morse 
e a cilindri di inviluppo condussero Bessel sempre allo stesso risultato: abbiamo 
visto che quest’ultimo vantaggio è fondamentale per l’intento che ci eravamo proposto. 
Riassumeremo qui in breve le formule ottenute analiticamente da Bessel, 
introducendovi quei lievi cangiamenti che ci sono imposti dalla diversità degli appa- 
rati di misura, e dalla considerazione dell’attrito interno dell’aria. Rappresentiamo 
con ) la lunghezza del pendolo a secondi sotto la latitudine © del luogo di osser- 
vazione ed all’altezza di questo sul mare, con L la lunghezza del pendolo semplice 
isocrono con un certo pendolo composto, di cui la durata di oscillazione è t: in 
questo pendolo sia m la massa del corpo oscillante, s la distanza del suo baricentro 
dall’asse di sospensione, m' la massa del fluido spostato, s' la distanza del baricentro 
di questa dall’asse suddetto; si dimostra che fra tali quantità sussiste la relazione: 
(2) SIA 
essendo & una certa quantità che Bessel, nella sua prima Memoria, ritenne costante 
rispetto alla durata di oscillazione e alla densità del mezzo, ma che Stokes e Meyer, 
come già fu ricordato, hanno dimostrato legata a tali quantità ed al raggio del corpo 
oscillante supposto sferico, dalla relazione 
= t 
(8) k-— 0,5-+1,795240V7 Vo 
Il significato delle notazioni che compariscono in questa ultima formula è quello già 
indicato nel $S I. Il valore di » (coefficiente di attrito), dietro le già ricordate espe- 
rienze di Maxwell e di Graham, è costante per uno stesso mezzo rispetto alla pres- 
sione, ma proporzionale alla temperatura assoluta; rappresentando con 2 la temperatura 
centigrada ordinaria, con y, il coefficiente di attrito corrispondente allo zero assoluto 
si ha in conseguenza: 
n=", (273+0) 
e quindi: 
L V! (2734-0) 
k= 0,54-1,795240V x, ARTI 
(') Untersuchungen etc. loco citato, pag. 104. 
