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diverse equazioni di condizione sarà esposto fra breve; per adesso notiamo solamente 
che le durate delle oscillazioni che entrano in ciascuna di tali equazioni proven- 
gono dalla media di diversi valori, che in realtà sono ottenuti sotto circostanze leg- 
germente diverse, e che quindi debbono essere ricondotti a quelli che si sarebbero 
ottenuti in circostanze normali. Naturalmente tale riduzione si fa per mezzo di 
lievi correzioni ai valori osservati, e della ricerca di tali correzioni vogliamo ora 
occuparci. 
Cominciamo a parlare della distanza fra i microscopî in ciascuna esperienza 
completa; abbiamo già indicato che tale distanza, la quale rappresenteremo in gene- 
rale con D, è osservata prima, durante e dopo l’esperienza stessa. In queste tre 0s- 
servazioni la temperatura può essere leggermente diversa, ed è quindi necessario di 
ridurre i risultati ad una temperatura unica, che diremo temperatura normale, e 
per cui abbiamo scelta la temperatura media fra quelle osservate nelle singole espe- 
rienze elementari con ciascuna palla. Sia My la lunghezza del prototipo di misura alla 
temperatura 0° centigradi: nel nostro caso alla temperatura 0, ritenendo per i coef- 
ficienti dell’acciaio (provvisoriamente fino a una ulteriore determinazione coll’appa- 
recchio di Fizeau) i valori riportati dal Naccari e Bellati, si ha: 
M, == My (1+-0,000 010 52 0+- 0,000 000 006 2 82). 
Per My fu assunto nel calcolo un valore provvisorio, cui avevamo ragione di dare 
una grande fiducia, provenendo esso dalla comparazione del prototipo usato con un 
metro campione a tratti, preventivamente studiato e comparato a sua volta col metro 
campione degli archivî. Tale valore provvisorio è: 
Mo = 1" — 2/,3 
ed in base ad esso furono eseguiti tutti i calcoli, salvo a ridurre i risultati dopo 
una comparazione diretta col metro degli archivî. Rappresentando con A;, A» le letture 
fatte coi microscopî sulle mire del metro si ha, nella disposizione data ai nostri 
micrometri ('): 
Do — Mp4 An = Ag: 
quindi ciascuna misura di distanza fra i microscopî darà un valore: 
Dy = Aj—Ag + (1° — 24,3) (1-+- 0,000 010 52 8 + 0,000 000 006 208) 
che deve essere ancora ridotto alla temperatura normale 9. Per coefficiente di di- 
latazione del muro di sostegno dei microscopî, dietro Ie esperienze già sopra ripor- 
tate, abbiamo assunto 0,000010, e quindi si è posto: 
(11) Don == Dy (1-+ 0,000 010) ((8m 2a 9)) i 
‘Del resto la temperatura era, nel caso nostro, sì poco variabile che la riduzione delle 
osservazioni a temperatura normale non sorpassa mai due micron. 
Le durate medie delle oscillazioni in ogni singola esperienza furono determinate 
come segue. Avanti e dopo l’esperienza, a piccoli intervalli dal principio e dalla fine, 
fil'ono osservati dei passaggi del filo per la verticale col solito metodo di reitera- 
zione: le novanta osservazioni consecutive fatte per determinare il principio e la fine 
danno un valore già discretamente approssimato della durata che si cerca, e questo, 
(') V. in seguito la figura schematica dei pendoli. 
