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Da questi risultati si rileva come l’ errore nell’apprezzamento dei passaggi è 
affatto trascurabile rispetto a quello dovuto alle altre cause di errore. Fra queste 
deve senza dubbio considerarsi come la principale l’ oscillazione della temperatura 
durante l’esperienza, e perciò le più grandi precauzioni sono da questo lato necessarie, 
mentre fin qui a mantener la temperatura più costante che fosse possibile fu badato 
assai poco: in quanto a noi, abbiamo già introdotto qualche ulteriore modificazione nei 
nostri sistemi e nel nostro apparecchio, e durante la seconda serie di esperienze, 
che è in corso, la temperatura sarà mantenuta con maggior rigore e gli osservatori 
non avranno più bisogno di entrare neanche momentaneamente nella stanza del 
pendolo oscillante. 
Abbiamo poi cercato di regolare il numero delle osservazioni elementari, che 
concorrono a formare ciascuna esperienza completa, in modo che a ciascuna di queste, e’ 
quindi all’equazione che ne risulta, potesse esser dato presso a poco lo stesso peso 
che alle altre analoghe. 
S XXVIII. 
La determinazione dei valori di /,, %, che compariscono nelle formule (9) fu 
fatta nel modo seguente. Consideriamo il caso del pendolo lungo, e sia d, la let- 
tura che si fa col microscopio sulla mira ad una temperatura 9: se questa tem- 
peratura fosse esattamente la temperatura normale dell’esperienza si avrebbe di = 4}; 
in realtà la temperatura normale è invece 9,,, e bisogna tener conto della dilatazione 
del filo per la differenza 9,, —0;,, ed anche di quella del muro, che si risolve in 
un’allontanamento dell’asse del microscopio dall’ asse di sospensione del pendolo. 
Sia Z, la lunghezza del filo (') e siano g ed m i coefficienti di dilatazione del filo e 
del muro rispettivamente: la correzione che deve farsi a d, per avere il valore di A, 
che si riferisce alla temperatura normale è evidentemente ‘Z, (A—m) 1919). 
Avremo dunque in generale: 
hi= di +la(g—-M) (0-9). 
Analogamente per il pendolo corto, sia d, la lettura fatta col microscopio alla tem- 
peratura 9): se questa fosse la temperatura normale, e se chiamiamo, come più sopra, 
con D la distanza fra i microscopî, preventivamente determinata ($ XXV), sì avreb- 
be ho = 0a-+D: la correzione da farsi a è, per.ottenere il valore che si sarebbe 
trovato se la temperatura fosse stata la normale è d’altronde (2 (g—m) (92-02), 
ove l, denota la lunghezza del pendolo corto: quindi porremo 
o= D+ d,+ (A_-m) (0-0); 
nel nostro caso si ha m=0,000010; 4=0,000016; l1==3, l,==2, quindi: 
(19) hy="d1 + 0”,000018 (0—0,) 
h,==D+-d,-4+-0, 000012 (02 — 98m) 
Dietro quanto è stato esposto nei paragrafi precedenti è facile comprendere il 
significato e il sistema di costruzione dei quadri seguenti, che contengono le osser- 
vazioni originali ed i risultati immediati %Welle nostre esperienze. 
(') Naturalmente si fa astrazione della diversità di dilatazione fra la palla ed il filo; è facile 
vedere che nelle correzioni estremamente tenui, di cui qui ci occupiamo. tale diversità è intera- 
mente trascurabile. 
