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I valori degli s da introdurre in un primo calcolo dei c non possono essere 
ottenuti che approssimativamente, giacchè è ignota la distanza è fra l’asse materiale 
e l’asse ideale di sospensione. I valori approssimati delle quantità sopra rappresentate 
con &, di, f1, ecc. che concorrono alla formazione degli s possono invece essere 
osservati direttamente; noi però, per maggior rigore, e seguendo il sistema già adot- 
tato da Bessel, abbiamo preferito di dedurre f, ed f, analiticamente come segue. 
Si è visto che pel pendolo corto si ha in generale 
II II 
Mms 
F_-h,-o=F-D—_0d,—c.=Mt x, 
i m 
lu " ka 
Mm 
essendo al solito ) la lunghezza del pendolo semplice sessagesimale e % il noto 
coefficiente, variabile colla lunghezza del pendolo, dipendente dall’attrito interno del 
mezzo. Porremo anche qui ) = Ag +, e, per semplificare, faremo 
IAA AMPRALA 
MS 
1 TEATRI 
Ms 
Naz, Leo Lap 
1 IT ka 
Udi 
E chiaro che la quantità y ha, in generale,un valore piccolissimo dell’ordine di FD 
m 
e che, in conseguenza, con più che sufficiente approssimazione si può porre 
E_-D_—- 0, = dote + ta + ca + y do ta?. 
Adottando per k, e quindi per y, un valore prossimo a quello che ad esso ascrivono 
le teorie di Stokes e di Meyer e le esperienze di Maxwell, nel secondo membro 
della relazione precedente rimane incognita la piccola quantità 
(20) = t24 ca 
di cui nel calcolo dei c non si può tener conto che in parte nelle approssimazioni 
successive. Facciamo ancora per brevità: 
(21) A = ta + Ydo t9? 
ed avremo: 
F-D-èd,—=A+% 
Ma dalla figura annessa a pag. 89 si deduce senza difficoltà : 
F-D-d=lb—i+f+0+R; 
quindi sarà: 
Analogamente, considerando invece il pendolo lungo, si otterrebbe: 
E_d,=l1-i+4f+04fa+0,+R 
d’onde, combinando questa colle relazioni precedenti, si trae : 
(23) : È a=D+d,— ddtL_lUu—-0. 
Se si pone infine: 
fa=A—-l,—-0—R 
potremo costituire come segue i valori degli m, s, p. relativi a ciascun pendolo. 
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