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Nel costituire le equazioni definitive per mezzo degli elementi sopra riportati 
abbiamo introdotto per comodità, invece della quantità y delle relazioni fondamen- 
tali (10), una nuova incognita z legata ad y dalla relazione: 
tar (273 + 0) 
s= 1,795 240 y|V o 
nella quale abbiamo considerato 0, p ed R come costanti attribuendo loro dei va- 
lori medì. 
Così abbiamo ottenuto le seguenti equazioni di condizione : 
I Esp"— Palla cava N° 2. 1,0060 2 — 0,040 46 z-+- 0,004 72 — 0 
ui » » cava N° 1, 1,0048.x — 0,110 88.z-+ 0,035.33—0 
(90 II » » pienad’ottone —1,0064z— 0,022.80z+ 0,005 44 —0 
Tviine, » dipiomboeant." 1,0064z — 0,018 44 z-t 0,000 70 —0 
VAOII » d’alluminio 1,0056 2 — 0,071 82z-+4- 0,012 48—= 0 
Teoreticamente parlando, ed ammesso che la costituzione del mezzo durante le 
esperienze fosse rimasta rigorosamente invariata, nelle equazioni precedenti si do- 
vrebbe avere 23; = z° = 23 = z; = 3g. Ma fisicamente queste quantità possono dif- 
ferire alquanto fra di loro, sia a cagione dell’azione mutua fra il mezzo e la super- 
ficie del corpo oscillante, azione della quale la teoria non tien conto, sia per le 
quantità variabili di vapore acqueo e di acido carbonico contenute nell’ aria e che 
ne fanno variare la viscosità. 
S TOOÙL, 
La discussione dei risultati delle esperienze di Bessel sotto quest’ ultimo punto 
di vista pone in evidenza delle anomalie già notate da Meyer ed attribuite da questi 
all’ influenza degli accessorî della palla oscillante, influenza che non si sa per ora 
sottoporre a calcolo: ma noiì non sapremmo dividere una tale opinione; ed in 
vero, in questo caso, le anomalie suddette dovrebbero rivelarsi pressochè unicamente 
nelle esperienze colla palla d’avorio, mentre si rivelano nel valore che dietro le 
esperienze di Bessel si dovrebbe attribuire all’ influenza dell’ attrito interno del- 
l’aria nei suoi pendoli lunghi. Ma per certo le cause della variabilità di 3 sopraccen- 
nate sono più che sufficienti a spiegare le discordanze fra i valori Besseliani del coeffi- 
ciente d’attrito interno del mezzo e quelli che loro ascrivono le formule di Stokes. 
Le divergenze fra i valori di 21, 2», z3, ecc. che convengono alle nostre espe- 
rienze possono essere messe in chiaro come segue. Se si risolvono le equazioni defi- 
nitive (29) col metodo dei minimi quadrati supponendo 3; = za = 33 = 24 = 35 SÌ 
giunge alle due equazioni normali 
0,058 57 x — 5,265 84 z + 0,058 98 — 0 
5,265 84 — 0,019 95 3 +- 0,005 14 — 0 
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