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di elementi, in ognuna delle quali gli elementi stessi abbiano il loro asse di bipo- 
larità diretto secondo una medesima retta, passante anche pel rispettivo loro centro 
di massa, e tutti coi rispettivi poli omonimi volti verso un medesimo estremo della 
serie stessa, e quindi coi poli eteronimi di due successivi elementi aderenti fra loro; 
8. Che le orientazioni bipolari di codeste serie lineari e parallele d’ un mede- 
simo strato vadano invertendosi da una ad altra serie contigua, in modo da riescire 
alternate successivamente codeste orientazioni delle singole serie d’un dato strato. 
4. Che infine risultino similmente alternate fra loro successivamente le orien- 
tazioni delle serie lineari costituenti uno strato piano di elementi perpendicolare agli 
strati dianzi considerati. 
Posto tuttociò, accadrà che, per una qualunque delle interne serie lineari, gli 
elementi di essa saranno orientati in un verso opposto a quello delle quattro serie 
lineari, contigue alla medesima, cioè giacenti in due piani tra loro normali ed inter- 
secantisi secondo l’asse della serie anzidetta. Ed in tal modo si troveranno soddisfatte 
le azioni interne di coerenza magnetica nel sistema. 
$S 17. Oltre di che la predetta teoria ben si presta a spiegare la varia risul- 
tanza delle influenze esterne ed interne nelle singole parti di un sistema magnetico, 
costituito secondo che essa suppone per produrre un efficace azione induttrice al- 
l’esterno. ì 
Basta. all’ uopo, considerare quanto accadrà in una serie di elementi bipolari, 
concordemente orientati, applicandovi il principio galileano della indipendente coesistenza 
di più movimenti in un medesimo punto materiale, nel modo da me già usato (') 
per comporre le singole e reciproche azioni induttrici di più elementi elettrici. 
Supponiamo d’avere cinque elementi bipolari, omogenei ed equipollenti, indicati 
rispettivamente col simbolo @. d. 
Qualora essi siano concordemente orientati, ma posti a tali distanze rispettive 
che risultino insensibili per ciascun d’essi le mutue loro azioni induttrici polari, li 
potremo rappresentare così 
a .D a.D a.d a .D a .b 
Quando invece gli elementi stessi si trovino tanto vicini coi rispettivi loro estremi 
polari da costituire una serie lineare, presa per unità l’azione induttrice d’un polo 
su altro ad esso omonimo e successivo, la consociazione dello rispettive induzioni 
omonime, procedendo da uno ad altro estremo della serie stessa, potrà rappresentarsi 
nel modo seguente, mercè i numeri di unità d’azione poste al disotto di ciascun polo; 
a.b:a.b:a.b:a.b:a.b 
Azioni omonime complessive: 51 42 33 24 15 
Azioni esterne parziali 
risultanti in ciascun elemento da 2a (0) 2b 4 
Azioni interne soddisfatte 
in ciaschedun elemento oo do Bol IG IGO 
Da qui apparisce chiaro che: 
(') Sula teoria della pila volliana, Nota 2%, $ 4. Atti dei Lincei, Memorie della Classe di scienzo 
fisiche, matematiche e naturali, ser. 32, vol. VII. 1880. 
