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1° L’azione induttiva ‘esercitata verso l’esterno riesce nulla nell’elemento me- 
diano della serie, e va poi rapidamente aumentando negli elementi, col procedere 
verso le due estremità della serie (Cor. 7); 
2° Il massimo valore delle azioni interne soddisfatte, per neutralizzazione di 
influenze eteronime equipollenti, si verifica nell’elemento mediano, e va poi grada- 
tamente decrescendo negli elementi laterali, procedendo verso gli estremi della serie 
(Cor. 9). 
Analoghe deduzioni, ed ancor più spiccate, si caverebbero considerando la con- 
sociazione — col medesimo principio — delle influenze scambievoli di tutti gli elementi 
di un fascio costituito da cinque serie lineari, concordemente orientate ed accostate 
parallelamente attorno alla serie mediana ($ 16). 
$ 18. Secondo la predetta teoria il fenomeno dell’ induzione magnetica tempo- 
ranea del ferro dolce accennerebbe ad una notevole facilità con cui i predetti ele- 
menti possono ruotare col proprio asse bipolare intorno al rispettivo centro di 
massa. Talchè, quando codesti elementi si trovano in prossimità di un centro ma- 
gnetico, vengono da questo orientati, almeno in parte, in modo concorde, vincendo 
in parte proporzionata la loro interna coerenza magnetica. Ed ove poi si aumenti 
grado a grado la distanza di codesto centro perturbante, sino ad allontanarlo di molto, 
dovrà andar scemando il numero degli elementi da esso orientati nel modo sovra- 
detto, obbedendo questi ancora alle interne azioni di coerenza magnetica. 
Però il vario grado di resistenza che i diversi corpi magnetici offrono a codesta . 
rotazione intestina dei rispettivi elementi può denominarsi — analogamente a quanto 
si usa pei fenomeni elettrici — coibenza magnetica relativa. 
Quei corpi in cui questa coibenza è minima, come. nel ferro dolce, entrando in 
un campo magnetico, acquistano assai facilmente, per semplice induzione; la tempo- 
ranea polarizzazione, e con altrettanta facoltà ripigliano poi, uscendo da quel campo, 
lo stato neutro. 
All'incontro quei corpi ne’quali codesta coibenza magnetica è notevole, come 
nell’ acciajo, e più ancora nell’acciajo temperato, difficilmente perdono la polarizza- 
zione permanente, quando l’ abbiamo acquistata mercè un processo di diretta ma- 
gnetizzazione. Ma poi, con altrettanta difficoltà l'acquistano, ove siano in istato neu- 
tro; talchè, oltre all’influenza d’un campo magnetico efficace, richiedono un lavoro 
commisurato alla rispettiva loro resistenza interna, e prodotto, di solito, da azioni 
meccaniche o termiche, atte ad imprimere ai rispettivi loro elementi vibrazioni ela- 
stiche, abbastanza ampie e durature. 
$ 19. Ma, d’altronde, per ‘conservare a lungo in questi corpi coibenti tale stato 
di polarizzazione magnetica, conviene ovviare od attenuare possibilmente ogni in- 
fluenza esterna che cospiri colle loro interne azioni di coerenza magnetica. 
Perciò bisognerà sottrarre possibilmente il magnete dalle rapide ed alterne va- 
riazioni nella temperatura e dalle azioni meccaniche capaci di farne vibrare elastica- 
mente gli elementi. Imperocchè tanto le vibrazioni termiche quanto le elastiche possono 
indurre tali spostamenti negli aspetti relativi degli elementi magnetici, da rendere 
efficaci, almeno parzialmente, le loro azioni di coerenza magnetica. 
Osser. XX. Sono notissime le varie sperienze colle quali si prova che una verga 
