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1. Ognuna delle curve di accordamento fra due punti eteronimi (rispetto alle 
loro risultanti esterne S 17) di tale calamita descriverà attorno all’ asse anzidetto: 
una superficie ellissoidica. Ora, secondo ciascuna di siffatte superficie di rivoluzione, 
ed in relazione alla latitudine d’ogni suo punto (contata dal piano equatoriale, cioè 
passante per la linea neutra del magnete) ed alla rispettiva distanza dall'asse di ro- 
tazione, sl disporrebbero, tangenzialmente ad essa, i corpuscoli magnetici dotati di bipo- 
larità, qualora fosse in questi annullata lazione della gravità. Oltre che essi, sulla 
superficie medesima, si disporrebbero orientati in tante serie lineari, corrispondenti ad 
altrettanti meridiani di essa, pur senza confondersi tra loro, attesa la mutua repulsività 
nel senso trasversale delle serie di elementi bipolari concordemente orientati (Corol. 3). 
2. Un’ analoga repulsione, e per la stessa legge, si eserciterà tra l'insieme 
delle curve meridiane appartenenti ad una data superficie di rivoluzione e quelle 
che appartengono sia all’analoga superficie da essa internamente involta, sia a quella 
dalla quale essa è esternamente avvolta. 
3. Nel senso longitudinale dei singoli meridiani di ognuna di tali superficie 
si eserciterà invece un’azione di reciproca trazione tra uno ed altro elemento, com- 
misurata alla loro coerenza magnetica (Corol. 2). 
4. Considerando poi nello spettro anzidetto le linee d’azione che partono, tra 
loro divergenti, dai due estremi liberi d’un magnete, ben si comprende che, mercè 
la supposta rotazione attorno al di lui asse, ogni linea genererà una superficie conica, 
secondo la quale si disporrebbero quei corpuscoli magnetici, supposti privi di gravità, 
e che le generatrici di siffatte successive superficie coniche, per riguardo alla reciproca 
repulsività trasversale delle singole serie lineari di elementi, presenteranno un’ in- 
clinazione sempre minore rispetto all’asse, mano mano che da questo si discostano 
i rispettivi loro punti di partenza. 
$S 23. Ora abbiasi un magnete naturale, lavorato a sfera per modo che la linea 
de’ suoi poli (asse magnetico) corrisponda ad un diametro della sfera medesima; e 
lo si immagini segato da un piano passante pel detto asse. Un tal piano segherà 
altresì, all’infuori della sfera, secondo altrettanti meridiani magnetici tutte le su- 
perficie ellissoidiche generate dalla rotazione attorno all’asse medesimo dalle varie 
linee d’azione che accordano-tra loro due punti eteronimi dell’ asse stesso ($ 22, 1 e 2). 
S immagini ora un breve ago calamitato all’esterno della sfera, sospeso pel suo 
baricentro, intorno al quale potesse liberamente ruotare. La direzione e l’ orientazione 
che esso assumerà dipenderà dalla posizione del raggio della sfera passante pel detto 
baricentro, rispetto all’ equatore magnetico della stessa, ossia dipenderà dalla latitu- 
dine del predetto punto di rotazione dell’ago. 
Se questo punto fosse compreso nel piano dell’equatore, l’ago si dirigerà parallela- 
mente all’asse magnetico, orientato in opposizione all’orientazione dell’asse medesimo. 
Col crescere della latitudine l’ago s’ inclinerà più e -più col suo polo eteronimo 
a quello della sfera cui si va accostando, così da riuscire tangente alla curva me- 
ridiana, giacente nella superficie ellissoidica che comprende quel punto (8:22, 1). 
Ed a latitudini assai elevate, cioè in prossimità d’ uno dei poli magnetici si 
rivolgerà ad esso così da disporsi secondo una generatrice delle superficie coniche 
prodotte dalla rotazione attorno alle asse delle linee irradianti dal polo stesso ($ 23, 4). 
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