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In ogni porzione di cristallo che non contenga particolari discontinuità, nè im- 
purità, i rapporti di posizione fra le particelle (caratteristici per ogni singola sostanza 
cristallizzata e costanti a temperatura e pressione costanti) sono regolarmente varia- 
bili, almeno entro certi limiti, col variare degli agenti esterni; corrispondentemente 
variano nel cristallo le proprietà fisiche; e poichè queste proprietà sono essenzial- 
mente collesate colle singole direzioni che si possono considerare in esso, ne risulta 
che, quando noi fissiamo nel cristallo una direzione invariabile, essa, nell'andamento 
del fenomeno prodotto dal variare degli agenti esterni, apparirà in generale dotata 
di proprietà regolarmente variabili; quando invece c'immaginiamo una certa direzione 
come caratterizzata da speciali proprietà, dovremo anche figurarci che quella dire- 
zione sia in generale regolarmente variabile nella durata del fenomeno. 
In questo secondo caso e nell'ipotesi che in un cristallo un dato fenomeno varii 
in modo continuo per un certo intervallo (di tempo, di temperatura, di spettro, ecc.), 
se una direzione, dotata di speciali proprietà, va deviando in modo continuo durante 
l'intervallo, noi diremo che questa direzione ha subìto una dispersione. Resta così 
esteso l’ordinario concetto di dispersione. La dispersione si potrà esprimere e comple- 
tamente rappresentare mediante un angolo e dl verso in cui esso è andato crescendo 
da zero fino al valore raggiunto. 
Le dispersioni di cui si tratta in questa Memoria sono quelle che accompagnano 
i fenomeni termo-ottici nei cristalli. A temperatura costante le dispersioni dipendono 
dalla rifrangibilità della luce, e, per brevità, le chiamerò d'ora in poi dispersioni A; 
variando la temperatura, a lunghezza d’onda costante, sì origineranno dispersioni, che 
chiamerò dispersioni T; variando insieme la qualità di luce e la temperatura, oppure 
variando la temperatura quando la luce adoperata è una luce composta, si produce, 
in generale, un fenomeno più complesso, che sì può chiamare dispersione AT 0 
dispersione termo-croica. 
Dispersioni 4 e T degli assi £. 
Nel caso generale di una sostanza biassica e quindi dell’esistenza, per ogni singola 
luce, di tre assi di simmetria ottica, 2,, 2, ;, fra loro ortogonali, fissiamo una 
volta per tutte che la direzione 23 coincida con la normale ottica. Allora rappre- 
sentando con P. A. il piano degli assi ottici, sarà sempre P. A. congruente col piano 2, 2. 
Essendo 2V l’angolo acuto degli assi ottici, sia 2,, la sua bisettrice. 
Le esperienze del Des-Cloizeaux [Vedi indice bibliografico: 13, 14, 16, 19] 
portano a concludere che le disp. T seguono, in linea generale, le stesse leggi delle 
disp. 4. Cerchiamo di definire più chiaramente la portata di questa deduzione con- 
siderando le disp. 4 e T negli assi e negli assi ottici. 
Tra le sostanze dotate di 3 assi di simmetria ottica, le sostanze trimetriche 
non presentano disp. -4 di tali assi e neppure disp. T. Si presenta però il caso di 
sostanze nelle quali gli assi 2, pur conservando le loro direzioni, si scambiano tra 
loro nei cristalli di giacimenti diversi e talvolta anche in cristalli della stessa località 
(Prehnite, Zoisite, Brookite, Crisoberillo, ece.), talchè il piano degli assì ottici può 
presentarsi ora in una direzione, ora in un’altra, normale alla prima. Torneremo fra 
poco su questo fatto. 
