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le quali, in causa della piccolezza di (al — 3) e di (€ —), si possono scrivere, 
unitamente alla terza delle (2) 
A' cosd'. (e — I) = cosd.(a — 9) 
(4) A' cos d' = cos d — g sin p cos g' 
A' sin d' = sind — g sin p sin g' 
Dalle due ultime (omettendo i termini quadratici in p) si deduce: 
(4) d'=1—o0.sinpcos(g — d). 
Moltiplichiamo ora la (1) per 4' e scriviamo : 
(5) (a — 9). d'.cosd=f.d' = R' dd cosò' (m-4ntgd' Hc sec d9) 
Essendo : 
RI 484 
e quindi 
DIRI —VABSR: 
posto 4= 1 e sostituendo nella (5) alle espressioni (a' — 3). 4". cos d", 4' cos d', 4", 
i loro valori dati dalle (4) e (4'), avremo: 
(a— 9).cosd=/(1—o0.sinp.cos(g —d)) > R+ (così — e sin p cos gp’) 
(m4ntg d' + e sec d') 
ossia: 
1—-osinpcos(g —d) _ _R o sin p cos g' 
REA I NT IE 
(6) A lE cos d 0030 ua (1 cos d ) 
(m+4+ntgd'+ cesecd'). 
Orbene a — 3 è il vero angolo orario del centro della luna all'istante del pas- 
saggio del bordo al filo laterale /, cioè a dire è il tempo che impiegherebbe il cen- 
tro dell’astro a ridursi in meridiano, qualora però l’astro stesso non fosse dotato di 
moto proprio. Nel caso della luna, chiamato 4 l'aumento della sua ascensione retta 
in un secondo di tempo siderale, la velocità dell’astro nella direzione E-W sarà 1 — 4 
e quindi il tempo impiegato a percorrere l'angolo orario a — & sarà: 
a—-d 
40 
Il tempo della culminazione, cioè a dire l'ascensione retta vera del suo centro, 
sarà qnindi: 
a— d 
viel id 
