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Parte teorica. La teoria della deformazione di un corpo polarizzato elettrica- 
mente o magneticamente fu fondata da Maxwell secondo le vedute di Faraday, e fu 
continuata da altri eminenti fisici fra i quali ricorderò Helmholtz (!), Korteweg (2), 
Lorberg (3), Kirchhoff (4). Quest'ultimo studiò con particolarità nelle seconda delle 
Memorie pubblicate sull'argomento, il problema relativo alla polarizzazione magnetica, 
e trattò come applicazione il caso di una sfera sottoposta all’ induzione in un campo 
magnetico costante. 
Avrei potuto profittare di quella soluzione, se non che l'allungamento del dia- 
metro parallelo alla direzione del campo, operando con masse di ferro di dimensioni 
non molto grandi, era da aspettarsi assai piccolo per indurre a verificare il risultato 
sperimentalmente: pensai pertanto di applicare la teoria di Kirchhoff a corpi di forma 
diversa dalla sferica, ma tale che si prestasse a calcoli relativamente semplici, e desse 
nello stesso tempo, a parità di massa, dilatazioni longitudinali più pronunziate. 
È noto che le sostanze magnetizzabili acquistano in un campo uniforme la stessa 
magnetizzazione in tutti i punti solo nel caso in cui siano terminate da una su- 
perficie di secondo grado, ed io mi sono attenuto a questa delimitazione, volendo ri- 
solvere in modo completo il problema che mi proponevo di trattare; epperò non po- 
tendo adottare nè la forma sferica per le ragioni cennate, nè la cilindrica per evitare 
la complicazione che porterebbero le sezioni terminali, mi son determinato di studiare 
teoricamente la deformazione di un ellissoide di rivoluzione allungato coll’asse paral- 
lelo alla direzione del campo. 
Il processo non è molto diverso da quello della sfera, come del resto è da aspet- 
tarsi se si consideri che per il problema relativo alla sfera non si trovano nelle stesse 
condizioni meccaniche tutti i punti del corpo giacenti sulla medesima superficie sferica, 
ma solo quelli che stanno su un parallelo. 
Le componenti delle pressioni sull'interno di un mezzo polarizzato sono, secondo 
le notazioni di Kirchhoff: 
i DAT 
BL 
= (Gt ka 29) Pi(+4e) (O) Di 4 - i 
ve A 
ie 
(1) Veber die auf das Innere magnetisch oder dielectrisch polarisirter Korper wirkenden 
Kriifte. Wied. Ann. Bd. XIII, S. 385. 
(2) Korteweg, Wied. Ann. Bd. IX, S. 48. 
(3) Lorberg, Wied. Ann. Bd. XXI, S. 300. 
(4) Kirchhoff, Wied. Ann. Bd. XXIV, S. 52; Bd. XXV, S. 601, 
