e siccome sul nostro caso si ha per e un valore vicinissimo all'unità, si può con ap- 
prossimazione porre: 
d 
essendo 24 l’asse di rotazione e 2% il diametro equatoriale. 
Per la forma di g, essendo J costante per i vari punti, le-derivate di g rispetto 
nel y e e vanno a zero, ed essendo la derivata di g rispetto ad 4 costante, si an- 
nullano le forze interne, ed i valori delle componenti delle forze superficiali diventano: 
O DL: o! Aia I! 
he (0) i 2rr/:® così (na) — siena cos sad ) 
Me i) i 271} cos (n4) cos (24) — Podi cos (727) | È 
L=4r = La (108 nat. 1), 
2 
dia dp 3 SA NSIRO NI(COND (me k_k ) 
= 19) I 2rr]i® cos? (na) cos (n°) — 9 098 (25) | 
E poichè cos(z @), cos(m y), cos(1<) sono i coseni di direzione n normale 
coi tre assi, preso come senso positivo della normale quello che va verso l'interno 
del corpo, si ha per il caso dell’ellissoide: 
ta (CE) 2rrk® 03 p_op= x ) 
02/3 g((P PEN 2 STE Prep 
ca (3 ni Da “i y/ at ue db* 
M= (cl arl x° y = Yy 
(o ; (G RATE di V ne DL 
ui (do Aa SE 4 D 
E (Gi il PIE - GP PE 
i ° V7 pi di db 4 4 
di a db | 
le quali relazioni, dovendo valere per punti posti sulla superficie, si possono facil- 
mente trasformare nelle altre. 
9 2704 b3 13 ol — ki 5 
L (2) ( tl 3 a ql k k dB | 
da a (3 (at — e PP 2 7) ja? — e° 4° | 
(4) M — (2). darle bya? MA 1) )_ 
dii (7 (a° — e 22)? 3. ole REA 
I (E ) 27h bea? A az ) 
Ar BI c 
dl (Re PAPPE 2 Da e è L° a) 
Le equazioni a soddisfare nel caso dell'equilibrio, per un punto interno, sono: 
DG dIXy DG 
dI dY vw È 
DIVE DIG DI 
5) db =" de 
(5) dI pia dY pe dE s 
da EZE 
+ Di BERE =0; 
dI dY dg 
