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e per un punto della superficie: 
Xy c0s (127) + X, cos (27) + X; cos (28) = L 
(5) Yx cos (22) + Y, cos (27) + Y; cos (22) = M 
Za 608 (ne) + Z, cos (ny) + Z; cos (na) = N 
dove, se assumiamo le costanti © e K adottate dal Kirchhoff, e denotiamo con %, v, w 
le componenti dello spostamento che una particella del mezzo subisce per l'azione 
del sistema di forze trovato e con o la conseguente dilatazione cubica, bisogna porre: 
Va RE 05), I 2k|g "in 00), Z _2e(Ra 00): 
(o d Ce 7 di c 
val st | DI 1=X=— K(So+ +3), rete E(SE o) 
de dY de, Ì dY dI 
Se si sostituiscono nelle (6) a cos(z2), cos(7), cos (me) i valori rispettivi, e si 
pongono per L, M, N le espressioni fornite dalle (4), le equazioni a soddisfare alla 
superficie diventano : 
(2) 2rck® bh 43 ECK_R" ba) —_ 0: s Xi). 
del lat (a — e x°) 2 GP) PT Db | 
f_ 2704 2rrk* byae® kt_ ki Li Rida baeY, EA yYy eY.) 
(7) (2) la? (a? — e 1°) puo O) RD nre \ 
(__2ru/ bea? hb_ n spa balia yy eZ) 
(2) (al (al— è TO) 2 b l da DR ) 
Seguendo lo stesso processo tenuto dal Kirchhoff nel caso della sfera, facciamo 
risultare, per la soluzione del nostro problema, lo spostamento dala particella dalla 
sovrapposizione di tre spostamenti, ponendo: 
CM pe lira RI aa A) 
U== (1) (rg UA 9 Ua — 9 dal 
nà dep kt—-k È ki ) 
(8) v= (DI) (ale Vi + 9 VO == d 034 } 
Ke dg le = Vi AG ) 4 
w= (74) È 97h? Wik- 9 00 oi 9 Po ’ 
colla condizione che i tre sistemi di valori %,, 01,741; 2,02, Wa} U3, 03, W3 S0d- 
disfino separatamente alle equazioni per l'equilibrio, quando in luogo di L, M, N si 
sostituiscano, per il primo sistema: 
b3 23 IS bya? sa 200° ; 
eri dPR)! Mi AP (GR = RA Sea a (a_- eg) 
per il secondo: 
ba 1 8 
(10) Le: Mt, Ne 
e per il terzo: 
(11) n=, MA_08 INSE0R 
