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potremo rappresentare la forza elettromotrice dovuta alla polarizzazione coll’espressione 
—P |< dt 
dove P dinota la forza elettromotrice generata dalla quantità 1 di elettricità passata 
attraverso al voltametro considerato, di cui gli elettrodi posseggono l'unità di superficie (1). 
Detta quindi p la polarizzazione che esisterà in ogni istante, si avrà per la (1) 
eseguendo l'integrazione: 
p=—2P12 sn Ti (2) 
ciò che dimostra esser l'andamento della polarizzazione nel voltametro rappresentato 
da una sinusoide quadrata di doppia durata di periodo, che indicheremo nella fig. 1 
colla curva O p 2T. Lo stesso può ripetersi considerando il secondo periodo della cor- 
rente alternante, ed otterremo allora la nuova sinusoide quadrata T p,. Come risultante 
delle due polarizzazioni avremo la curva continua sinusoidale P P' P", che dinoterà 
l'andamento della polarizzazione per un tempo qualunque. 
Per avere ora l'andamento della differenza di potenziale ai poli del voltametro, 
quando in esso abbia luogo una. polarizzazione, non avremo che a cercare la risul- 
tante delle due curve O BT B' 2T, e P P'P", così otterremo la curva V VV” 
che sarà una nuova sinusoide di ugual periodo T giacchè risultante da due altre si- 
nusoidi aventi lo stesso periodo. 
Si vede adunque che la polarizzazione, come l’induzione, produce uno sposta» 
mento di fase; i due andamenti dell'intensità 7, e della differenza di potenziale v ai 
poli di un voltametro percorso da correnti alternanti, possono essere rappresentati dalle 
equazioni 
Libre Udi te IR att ) 
i=I1senp = ese 
dove « rappresenta un valore angolare definito dall'espressione 
ITA I 
Sa 
L'espressione trovata per v dimostra che la fase della differenza di potenziale 
ai poli di un voltametro percorso da correnti alternanti, trovasi spostata in avanti 
rispetto a quella dell'intensità, quale è appunto l’effetto prodotto dall’induzione; 
cosicchè potremo dire che l’effetto prodotto da un voltametro inserito in un circuito 
percorso da correnti alternanti, è affatto simile a quello che produrrebbe l'inserzione 
di un conduttore avente induzione. 
In questi ragionamenti non v'è nulla d'ipotetico; solo debbo far osservare che 
sebbene si sia parlato sinora di polarizzazione senza scomposizione apparente degli 
ioni, pure abbiamo implicitamente ammesso il fatto che la polarizzazione cresca proporzio- 
nalmente alla corrente polarizzante anche per correnti intense, come appunto si hanno 
vicino al tempo i in ogni singola alternazione. Così non essendo, le curve 
(1) Kohlrausch, 1. c. pag. 147. 
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