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a trovare che esso può essere spiegato estendendo ai liquidi soprariscaldati il prin- 
cipio di De Saint Venant e Wantzel, che già ricevette compiuta applicazione all’ efflusso 
dei gas e dei vapori. 
Ritengo quindi di far cosa utile riassumendo qui brevemente le mie deduzioni, 
completate con alcune considerazioni sul valore del coefficiente di contrazione. 
TUR 
. 2. Le equazioni differenziali del moto dei fluidi, che si deducono direttamente 
dal teorema di D'Alembert, nel caso che il fluido sia sottratto all’azione delle forze 
esterne e che il moto sia permanente, si riducono alle seguenti : 
i dp dW  ,,, dW dw 
| — 3a DEF gn de 
dP sil dWI QWI dwWi 
(1) ) Ti Deo Ti: WyY tw da 
dp dWs dW3 dW3 
— —_— W ———5 
| MET: 3a dyY pace de 
nelle quali 7 e v sono la pressione ed il volume specifico del fluido nell'elemento 
di coordinate 4, y,<;9 la gravità, e w,w,,w2, le componenti della velocità pa- 
rallele rispettivamente agli assi 2, ,%. 
D'altra parte è manifesto che entro una massa fluida, dotata di moto perma- 
nente, il luogo geometrico delle traiettorie percorse dalle molecole passanti dentro il 
contorno di un’area elementare fissa qualunque, forma come un tubo allungato a se- 
zione variabile. Alla massa passante per questo esilissimo tubo daremo il nome di 
filo fluido. 
8. Ciò posto, sia A (fig. 1) l'asse di un filo fluido. Se scegliamo gli assi coor- 
dinati in modo che quello delle + sia tangente ad 45 in un punto M, per l'ele- 
XL 
Fic. 1. 
mento di fluido che sì trova in M in ogni istante si avrà wi=0 e wa=0, e la 
prima delle equazioni (1) diventerà 
(2) — go = =Ww—_- 
