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Nell efflusso di qualsiasi fluido, quando la pressione finale del fluido è mi- 
nore della pressione p' che rende massimo il rapporto = la pressione, nella se- 
sione più piccola della vena fluida, si può ritenere approssimativamente eguale a p'. 
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rest: 
18. Questa legge suppone che la pressione scenda al di sotto di p' nelle vici- 
nanze dell'orifizio, ciò che certamente avviene nei casi ordinari. Essa non è altro 
che la generalizzazione di quella parte del principio di De Saint Venant e Wantzel 
che si applica ai gas quando È < 05266 , ed ha molta importanza perchè riguarda 
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il caso delle forti pressioni. 
Vedremo nei seguenti capitoli le conseguenze di un tale principio, applicato al- 
l’efflusso dei liquidi soprariscaldati. 
V. ® 
19. Ritornando ora al caso dell’ efflusso dell’acqua di una caldaia a vapore in 
pressione, già considerato al Capo I, dobbiamo anzitutto riflettere che la temperatura 
dell’acqua nella caldaia è difficilmente uniforme. La massa d’acqua ha esattamente 
la temperatura corrispondente alla tensione del vapore che la comprime soltanto dove 
trovasi in ebollizione; ma negli altri punti, causa il suo raffreddamento al contatto 
dell'involucro, ed il suo mescolarsi all’ acqua fredda di alimentazione, può avere una 
temperatura più bassa, di parecchi gradi. 
Bastano, come vedremo, piccole differenze di temperatura per alterare di molto 
la portata dell’orifizio. Distingueremo perciò due casi: quando la pressione a cui è 
sottoposto inizialmente il liquido che sgorga e la sua temperatura sono tali che la 
tensione del suo vapore eguaglia esattamente la pressione, diremo che si tratta di 
acqua soprariscaldata senza eccesso di pressione; quando invece la pressione iniziale 
del liquido soprariscaldato supera la tensione del suo vapore, diremo che l’acqua è 
con eccesso di pressione. 
20. La dilatazione adiabatica dei liquidi soprariscaldati, senza eccesso di pres- 
sione, è un caso particolare della dilatazione dei miscugli di liquido e di vapore. 
Basta supporre che sia inizialmente eguale a zero il peso di vapore contenuto in 
ogni kg. di fluido. Però in questo caso non possiamo più disporre di equazioni ap- 
