— 119 — 
prossimate della forma (10), che valgono solamente quando x, è compreso fra 1 e 0,70, 
e dobbiamo ricorrere alle equazioni generali che ci dà la termodinamica per l'’ efflusso 
dei vapori saturi. 
Chiameremo con Zeuner : 
TRessla temperatura assoluta = 273° + {; 
x, il peso di vapore asciutto contenuto in ogni kg. di fluido; 
r, il calore totale di vaporizzazione (in calorie), che per l’acqua, secondo 
Regnault, è = 606,5 — 0,695 £ — 0,00002 #° — 0,0000003 #3; 
q, il calore di riscaldamento di un kg. di liquido da 0 a # gradi, che per 
l’acqua, secondo Regnault, è = # + 0,00002 £* + 0,0000003 #3; 
t 
t, il valore dell’ integrale definito { È , che per l’acqua è 
(i) 
t 
/f dI _1,056156 log.32z — 0,0004514 (T —273) + 0,0000045 (T°-273-); 
0 
c, il volume specifico del liquido. Per l’acqua si ha o = 0,001; 
u, il volume differenziale di 1 kg. di vapore asciutto, cioè la differenza fra 
il suo volume e o: 
p,w,v, come di solito, la pressione, la velocità, ed il volume specifico del 
fluido. 
A tutte queste lettere daremo l'indice 1 quando si tratterà dello stato iniziale 
del fluido. 
Chiameremo finalmente A l'equivalente termico del lavoro, eguale, come si sa, 
ad sl circa. 
425 
Ciò posto, applicando, al caso della dilatazione adiabatica di un miscuglio di 
vapore e di liquido, la nota equazione di Clausius, si ottiene la relazione: 
er__mm 
(22) T T, 
= T,. TT 
che ci permette di calcolare # quando siano dati lo stato iniziale del fluido, e la 
pressione finale, dalla quale per mezzo delle tavole di Regnault si deduce tosto la 
temperatura T. 
Conosciuto # si calcola il volume specifico del miscuglio colla formola 
(23) o=Xxu-+ 0. 
Trasformando poi opportunamente l'equazione delle forze vive (5), si ottiene, 
sempre con Zeuner ('), la equazione: 
OP Gal 
(24) n RE ea) 
la quale permette di calcolare w. Conosciuti w0 e v è tosto nota la portata specifica s 
(1) Zeuner, Z'echnische Thermodynamik (1887-1890); oppure Zhéorie mécanique de la cha- 
leur, avec ses applications au machines (1869). 
