— 124 — 
è x d(v°) dv De 
che si può anche scrivere, osservando che Coi e dividendo per 209: 
wi 
(2) ‘C) ge, 
dp 29 dp 
onde, per la (27): 
w° dv 
2 ‘MENO 
(30) v ay dr 0. 
Questa eguaglianza dà luogo alle seguenti osservazioni: 
Scelti due assi coordinati ortogonali Vv, Op (fig. 4) prendiamo OP = è, 0Q@=v', 
MP=p,,NQ=p', e conduciamo l’arco MN della linea delle pressioni del fluido. 
2 
Abbiamo già detto che la forza viva x; è allora rappresentata dall'area tratteg- 
giata RMS. Se poi conduciamo in N la tangente 7 ad MN avremo: 
ST __ST dp 
N I. 
donde si deduce: 
dp 
RE EAT 
STxov=—v do 
che combinata colla (30) ci dà : 
Il 3_00P 
9 So = 27 
Adunque, se la pressione p' è la pressione all’orifizio, conducendo la tangente alla 
curva delle pressioni nel punto /, corrispondente alla pressione p', l'area del trian- 
golo S'7V risulta eguale a quella del quadrilatero mistilineo RMS. 
Dalle ultime relazioni esposte si deduce altresì che : 
cioè che la tangente dell’ angolo 7/V.S è proporzionale al quadrato della portata per metro 
quadrato della sezione in cui la pressione è p'. 
24. Supponiamo ora che si abbia un liquido soprariscaldato con eccesso di 
pressione. 
Sia ancora M (fig. 5) il punto che ha per coordinate 71, v,. Siccome la pres- 
sione iniziale del fluido è maggiore di quella, che diremo p',, a cui comincia la va- 
porizzazione del liquido, la linea delle pressioni presenta dapprima un tratto MM' 
parallelo all'asse Op, essendo MM'=p,— p',. In seguito la curva delle pressioni, 
cambiando bruscamente la direzione, prende l’ andamento M'Z. 
Se si avesse MM'= 0, ossia p\="p',, si ricadrebbe nel caso testè esaminato, 
e la pressione all’orifizio si troverebbe cercando un punto tale che l’area del 
triangolo S7 fosse uguale ad A M'NS. 
Se MM' non è uguale a zero, l'area del triangolo S/V7 non è più uguale al- 
