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l'area RMM'NS, ed il punto N al crescere di p, — pi si sposta verso M'", cioè la 
pressione all’orifizio p'-si avvicina a p, e nello stesso tempo l'angolo 7V.S diventa 
più grande. Cresce adunque, per ciò che si disse alla fine del num. precedente, la por- 
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tata per m. q. 2a 
Allorquando la differenza p, — p1, che chiameremo eccesso di pressione, ha rag- 
giunto un certo valore, il punto /V viene a coincidere con M', la retta /V7 diventa M'7” 
tale che l’area del triangolo 7'M'R' è uguale a quella del rettangolo R MM'P' e si 
ha p=p. 
Crescendo ancora ulteriormente l’ eccesso di pressione, siccome alla spezzata 
MM'Z può essere sostituita, senza alterare sensibilmente il risultato, una linea avente 
nel punto M' un raggio di curvatura piccolissimo, si vede che la pressione all’ orifizio 
resta sempre quella rappresentata dall’ordinata M'P, cioè si ha sempre p'= p',. 
Adunque, nell’ efflusso dell’acqua soprariscaldata con eccesso di pressione, se l’ec- 
cesso di pressione supera un certo limite (che, come vedremo tosto, è assai pic- 
colo) Za pressione all’orifizio è uguale precisamente alla tensione del vapore saturo 
corrispondente alla temperatura iniziale del liquido. Il liquido non si trasforma in 
vapore che dopo oltrepassata la più piccola sezione della vena. 
Si ha allora: 
w' 
20 Area RMM'R'—=0(p. — pi) 
da cui si deduce: 
(31) w= 290 (pp) 
Questa formola è del tutto analoga a quella che serve per calcolare la velocità di 
efflusso dei liquidi ordinari, e non ne differisce che pel valore della pressione all’ ori- 
fizio p,, che non è uguale alla pressione esterna. 
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Ne segue che col liquido soprariscaldato la portata 7 è Sempre minore 
di quella che si avrebbe se, a parità di pressione iniziale, il liquido fosse freddo. 
