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inducenti attraversano uno qualunque degli indotti; e questa dispersione relativa, 
che dipende essenzialmente dalla forma dei circuiti, ma non può mai evitarsi del 
tutto, cresce necessariamente col carico, mentre cresce per contro l'intensità del campo 
necessaria al buon funzionamento dell'apparecchio. Per queste ragioni la componente 
di magnetizzazione è sempre di un ordine di grandezza paragonabile a quella di carico, 
ed origina nella corrente totale una differenza di fase rispetto alla tensione molto 
considerevole. Questa differenza di fase va naturalmente diminuendo al crescere del 
carico; ma perchè contemporaneamente cresce quella componente di magnetizzazione, 
la differenza di fase va diminuendo sempre più lentamente, ed assume in un motore 
ed in un trasformatore ben proporzionati, funzionanti in condizioni normali, valori non 
grandemente differenti. Il valore naturalmente si conserva tanto maggiore nel trasfor- 
matore se questo alimenta a sua volta un circuito secondario con induzione. Se si vuole 
esprimere quella differenza di fase in funzione della Sch/%pfung, perchè da essa di- 
pendono direttamente il momento di rotazione e tutte le grandezze elettriche che si 
considerano, si trova nei motori a campo rotante una relazione inversa lineare tra la 
tangente di quell’angolo e questa differenza di velocità. Nei motori asincroni mono- 
fasi, considerati secondo il concetto di Ferraris come la combinazione di due motori 
a campo rotante, funzionanti con velocità d’ armatura n — 2, ed #4, rispettiva- 
mente in senso opposto, la presenza del 2° campo complica le espressioni, ma non 
altera in sostanza l'andamento del fenomeno. Lo stesso può dirsi dei trasformatori 
di fase. 
Resta a vedere come esprimasi la differenza di fase iniziale, quando l'armatura 
ruota con velocità prossima al sincronismo, essendo il carico esterno nullo; o, con un 
significato fisico ancor meglio determinato, quando l'armatura ruotasse veramente con 
velocità di sincronismo, essendo ridotte a zero tutte le resistenze meccaniche che si 
oppongono al movimento. 
Questa fase, e l’ intensità efficace della corrente primaria quando il secondario è 
aperto, che sono allo stesso tempo la fase e l'intensità della corrente a vuoto del 
motore, si deducono subito dalle equazioni semplificate del circuito primario della 
forma: 
A.} — 2anL + Mî (d sen e, + s sen co) +-[ Wi + Mî (d cos e + s 608 c»)]| = 
Da esse infatti, supponendo x =, e sen° co = 1 si ha: 
6 ona ro a SIE AA ne 
, 2 2 
V/(200 LN ni nu (w, + di 
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In = 
W, + M 
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(Cha = — DI =. arctg 
