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finita, continua, ad un sol valore e soddisfacente entro l’ involucro stesso alla 4*—0 
e sullesuperficie s1, s» rispettivamente alle 
=, (rire Ys 
mediante l'equazione 
Arg = cost. de (3) )v ds; — RIU ds, 
{ 
| Wi ds, = fue dss o 
purchè sia 
(2) 
La seconda osservazione riguarda un caso particolare di deformazione di un corpo 
simmetrico rispetto ad un asse. Le forze esterne sollecitanti i singoli elementi sieno 
simmetricamente distribuite intorno all'asse e contenute in piani passanti per esso, e 
così pure simmetrica rispetto all'asse la deformazione ed in piani passanti per esso 
gli spostamenti de’'punti del corpo. Allora preso un punto O dell'asse come origine 
di un sistema di coordinate polari ed accennate con F,, F,, le componenti della forza 
riferita all'unità di massa sollecitante un elemento qualunque secondo il raggio vet- 
tore e perpendicolarmente ad esso, tra la dilatazione cubica © e il doppio © della 
rotazione sussisteranno le due uo 
NO) ? 
o — /1--u? € o=0, 
d7 una PIT 3 (i )+ 
3 DO 5 Ò r6 rFu 
Ma _i___ = * ——-——_ 
b) 
Rw DR STE ui VAS Nu 
ove w designa il coseno dell'angolo tra il raggio vettore 7 e l’asse di simmetria. Per- 
tanto, se si pone 
risulterà 
a /T= 2 de 6 
(og VAS iz 0 + 1 ) rPy dr so 
È du w° 7° 
ed 5 soddisferà all'equazione 
d'O=— 7(B ee F (Ap 1T—- wu? Py.) a) o 
dP 
Condotta per O una terna di assi ortogonali rispetto a'quali i coseni di direzione 
dell'asse di simmetria sieno @, #, y, le componenti di © secondo i medesimi saranno: 
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DATE iti, 1— wu? 
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(3) 
