dove 
2 — 0 af —-a3 è ar 
CT YMaPPao=G TR 
8. Al sistema di forze y) corrisponde una deformazione per la quale O = 0; 
in conseguenza (v. $ 6, eq. 27) 
dE DUBINPAENE 
©6="— Gioi bas oi 
de di” 
ed in tutto l'involucro sarà non solo 4*?E=0, ma ancora 
iPa=0. Po=0, do=0d- 
Sulla superficie 7, =, reggeranno tre equazioni del tipo : 
du 
DE aL) 
IRIS RSS — == 
da dr, LE va , (na Cod) a (1 DA si Va, i 
che si può anche scrivere 
( e 
di 3 3 R9À LIO x) INTO è 3 
Ar ah dl TP (ue eis (35) 
e, per essere A", + A'5=0, B, +B2=0, C+ C,=0, le medesime equazioni 
(35) sussisteranno ancora per 7, = 4». Anzi possiamo dire che esse valgono per tutti 
i punti dell'involucro, attesochè le funzioni de’ due membri sono in tutto l’ involucro 
finite, continue, ad un sol valore e vi soddisfano alla 4° =0. 
È facile verificare che 
d MIL) d dv d dWw PI, d dE A 
= GR api ae = (36) 
dY1 aa, Taa\ dr dr, di dd GANGI 
quindi prendendo per 7, de 5 È le espressioni fornite dalle (35) si trova 
1 1 
È) n 22 D (; D_ li DALIA 
dY1 dr, PISA UR A A UA, 
anta iis: 
d 3 p PR CALI 
b - lc - LB 1 LO 2.) 
de1 
da 167790 daI QI 
d ( dE ) È) di), 
cavaI Ie ia PI 
URTI da \ dr, 
dal paragone della (36) colla (37) nasce 
1 SAT 
MO dB 21 d. Pi E d 3 | o. Ph F PI «Ti Ù PI E - 
Zap dr, 2 dr ) T da, 16 TTow° Ai QI po dY1 De: den ds 
ossia 
(37) 
e, se si avverte che 
Lie 
D dE d 3 | a cr i PI ) 
Il E i r l , 1 (1 = 0 2 
= È dr, ) T de, $r0w° An dI area dY/1 dai DEI 
