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Il gruppo y°) è in equilibrio per sè e la deformazione corrispondente si calcolerà 
come al S 8. Le forze del sistema y") e y1) dànno luogo ad una deformazione, per 
la quale la dilatazione cubica © è nulla: quanto alle rotazioni si ottengono sia gio- 
vandosi di alcune formole stabilite nella mia Memoria: /cerche ecc., già citata 
al principio di questo lavoro ('), sia direttamente ponendo 
6 DE ?2H OCT dE L dF DES dE Ti Ò dF 
Gi === — 9 or _ — e cg == — 
dan dn Dei dYa da da DA DetiiMi0 71 
con 
n è - DO od d d È 
mote 2. ed Dit ra I pe 
d81 dn DEA dI dY1 dI 
dove Q è funzione solamente di 7, ed E una funzione finita, continua, ad un sol 
valore e soddisfacente alla 4° — 0. Fatte le debite sostituzioni nelle equazioni inde- 
finite, risulta per Q l'equazione 
d 1 d ( , dQ 
Pa 
UP, \\ RE dA dr, 
) na 15 71 0, 
671 w? (43° == a?) 
dalla quale, trascurando termini che introdurrebbero termini costanti in ©€,,€,,©3 e 
che sono senza influsso sulla deformazione, si trae 
3 
get RR. @= === = 
Po 647 w° (43° = U°) 
con f costante arbitraria. Posto 
u=u Us, o=V0 + ds, w= w, + w> 
Mes 1, meo, dn = J8l 
ne verranno per 42, 02, 740: le equazioni indefinite 
iP o9= 0g AG0_0 AEOAAO 
PI 
e presi 
ed ai limiti così per 7, =, come per 7, = 4» tre equazioni del tipo 
38(Ber— 0%) a DAR] Lg DE ee) DE Seng 
TS dri 61 dYa 
alle quali si soddisfa assumendo £—0, E==0, u:=0, v:==0, w.=0, e quindi 
YA 
Q= 
6470? (4° a) i 
(4) Vi. Loc,-cit., p. 90: 
