a ee 
L'altra serie realizzata con un filo n. 2 in un campo più forte del precedente: 
1,53, ci assicura di nuovo della realtà del fenomeno: fig. 8%, 9%, 10%, 11; e la 
fig. 12%, che appartiene ad una 3? serie del filo n. 1 con una forza magnetizzante 
di 3,5 unità, esprime il fenomeno stesso. 
Il fenomeno adunque è confermato. 
Entrando, però, in qualche particolarità è agevole rilevare delle anomalie. 
Il filo col quale s'ottenne la 1% serie, era nuovo e, come tale, richiese un ca- 
rico di 1280 kg. per cm°, onde il magnetometro avesse indicato un'azione negativa; 
il filo medesimo, in un campo d'intensità maggiore ed eguale a 3,5, domandò soli 
800 kg. per cm°, per la produzione dello stesso fenomeno (fig. 12). 
Il filo n. 2, col quale realizzai la serie 2%, dopo che mi aveva reso dei servigi 
del genere; cioè che io aveva fatto lavorare nel campo terrestre ed in altri di debole 
intensità, manifestò l'inversione con un peso tensore di 275 kg. per cm?, e con 
460 diè la curva simmetrica, per la quale, pel filo n. 1, erano occorsi 1910 kg. 
per cm°. 
Il Nagaoka aveva dedotto dai suoi esperimenti che il carico critico, quello cioè 
necessario per il rovesciamento di polo, è — per campi magnetici moderati — pros- 
simamente proporzionale alle rispettive intensità di campo in cui il filo si trova 
immerso. Per le esperienze esposte e per le nostre ulteriori ricerche sarebbe provato 
che il peso tensore ha un'importanza secondaria sul fenomeno proposto, e che oltre 
colla trazione e torsione simultanee, con semplici e ripetute torsioni si può ottenere 
il fenomeno, di cui è questione: la qual cosa sarà provata nelle parti seguenti. 
II. Distribuzione del campo magnetico lungo un filo di nichel. 
1. Distribuzione magnetica proporzionale. — Messo in chiaro che, in un punto 
determinato del campo magnetico generato da un filo di nichel convenientemente teso 
e torto, l'intensità del campo può subire un cambiamento di segno, riprendiamo la 
discussione iniziata fin dal principio della I* parte, discussione atta a definire se 
questo cambiamento debba attribuirsi ad una reale inversione di polarità, oppure ad 
altre circostanze da determinarsi. 
Perciò — in modo affatto generale — consideriamo una sbarra magnetica, e 
supponiamo che un piccolissimo ago, pur esso magnetico, scorra, a breve: distanza, 
parallelamente all'asse polare NS della sbarra, senza produrvi alcuna perturbazione. 
Ciò posto, se si notano inizialmente le posizioni di riposo dell'ago nelle diverse 
regioni lungo la direzione parallela alla sbarra, quand'è così lontana da non fare 
risentire sull’ago alcuna sua influenza, e le letture corrispondenti a queste posizioni 
si prendono come zero, allora che la sbarra sarà in posizione e l'ago le si moverà 
parallelamente, le deflessioni di questo offriranno il mezzo di esaminare le intensità 
di magnetizzazione delle sue diverse parti. Cioè, portando queste deflessioni, espresse 
in unità arbitrarie, sulle rispettive normali all'asse polare NS, condotte nei punti 
davanti ai quali erano state ottenute, e riunendo i loro estremi, otterremo una curva, 
la quale ci rappresenterà la distribuzione del campo magnetico, lungo la sbarra 
