RE ES 
IV. Nuovo modo di provocare l'inversione di polarità 
di un filo di nichel. 
1. Stato elastico del metallo. — Definizione. — Fino dalla prima parte di 
questo lavoro ho avvertito che bastava aver sottoposto il filo di nichel ad una serie 
di azioni meccaniche perchè esso, in un campo di maggiore intensità, s'inverta di 
polo con un carico minore di quello, che era stato richiesto precedentemente in un 
campo d'intensità minore. 
Per esempio: un filo nuovo, richiese un carico di 1280 Kg. per cm?, in un 
campo di 0,5 unità (C. G. S.), per invertire di polo; questo stesso filo in un campo 
eguale a 3,5, richiese soli 800 Kg. per cm?, per presentare lo stesso fenomeno. E la 
differenza tra le due esperienze consistette unicamente in ciò che la prima volta il 
filo aveva subìto poche azioni meccaniche, la seconda invece ne aveva, precedentemente, 
subìte molte. 
Per un altro filo, dopo averlo fatto lavorare parecchio nel campo terrestre, de- 
terminai il così detto carico critico, che risultò, in un campo eguale a 1,53 (0. G. S), 
di 275 Kg. per cm?. 
Onde non vha dubbio che lo stato elastico del metallo debba avere. una prin- 
cipale importanza sulla riuscita del fenomeno in questione. In altri termini, se — 
tralasciando di considerare le proprietà magnetiche — si prendessero in considera- 
zione le proprietà elastiche, si vedrebbe che queste non risultano indipendenti dalla 
iniziali azioni che hanno sollecitato il metallo. Per ben chiarire questo nostro pensiero, 
richiamiamoci alla mente i lavori importanti, che, da vari esperimentatori, tra i quali 
il Wertheim (?) ed il Pisati (?), furono eseguiti per determinare il modulo di ela- 
sticità dei fili metallici. Ebbene, questi vari esperimentatori trovarono valori così di- 
versi fra loro, da sembrare impossibile che, per uno stesso filo, esistessero divergenze 
così grandi. Ma fu il Pisati che si accorse dipendere queste divergenze dallo stato 
particolare del filo metallico, e trovò infatti, che bisognava, prima di fare le misure 
definitive, ridurre il metallo ad uno stato elastico normale, raggiunto il quale le ul- 
teriori determinazioni riuscivano concordanti. 
Lo stesso ebbe a fare, di poi, il Poloni (*) nella misura dei coefficienti termici 
delle sbarre magnetiche a diverse temperature. 
Senonchè questo stato elastico normale non si deve intendere che esista in modo 
assoluto, dappoichè successive azioni esercitate sul metallo produrranno in questo un 
secondo nuovo stato, che sarà poco diverso dal primo; azioni successive ne produr- 
ranno un terzo ancor meno diverso dal secondo, per cui le differenze fra stato e stato 
molecolare diverranno sempre di più in più piccole. 
Messo ciò in chiaro, dobbiamo tener presente che ci troviamo dinanzi, in 
questo studio, a due variabili: la polarità magnetica del metallo ed il suo sfazo 
elastico. 
(3) Annales de Uhemie et de Physique, 8° serie, t. XII, p. 385, 
(2) Pisati, Gazzetta Chimica Italiana, t. VI e t. VII, 
(8) Poloni, Atti Accademia Lincei, 1882, 
