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«= Cy conduce alle stesse conseguenze riguardo alle sottotangenti: essa indica che 
le ordinate corrispondenti mantengono un rapporto costante. Ne viene che anche le 
corde corrispondenti s' intersecano in punti collecati sull'asse delle 4. Questo dunque 
è un asse d'omologia, e le due curve sono omologiche-affini (Cremona, Elementi di 
Geom. projettiva p. 11). Possiamo dunque dire: Date due curve y= (x), <= W(2) 
b o) (o) 
il prodotto Speda X [ e°dx sarà sempre maggiore del quadrato di Je ysda , salvo il 
a A a 
solo caso che fra i limiti d'integrazione le due curve siano omologiche-affini, nel qual 
caso ha luogo eguaglianza. 
La relazione PQ—R° > 0 trae seco la VPQ> R, e quindi la 
n °da 3 P si - Ù 
(0— a) VEE i yada 
bT—_- a ea 
dove i radicali s' intendono presi positivamente. Se per la variabile # prendiamo il 
tempo 7, e per le y e 2 l'intensità I della corrente e la differenza D di potenziale 
fra i poli del voltametro, ed infine per limiti 4 e d i tempi 7 e 7+-2T, cioè gli 
estremi d'un periodo, avremo, generalizzando il significato delle lettere I,m, Dm, La 
ed L,, sopra adoperate per l'andamento sinusoidale 
QNM IO, Ip 000 I, > 
DIES SI) 3 È 
alla sola condizione che non sia = Cost., per tutto il periodo. 
Ora qualunque sia l'andamento periodico della E, abbiamo veduto che anche 
la I ela D assumono andamento periodico. Ma se ha luogo polarizzazione la fase della 
D non può essere sincrona con quella della I: la I e la D non si annullano dunque 
contemporaneamente, ed in tal caso non può essere per tutto il periodo Ù = Cost. 
Ne vione che se nel voltametro ha luogo polarizzazione sarà sempre L, > Ly, cioè dalle 
indicazioni dell’elettrodinamometro e dell’elettrometro si dedurrà sempre un’ energia 
maggiore della vera. Se non vi è polarizzazione cioè se 4=0 sarà allora anche 
E —=0, e dalle (5) si avrà DE RI, eioè P— R— Cost., dl lo =, 
cioè vi sarà eguaglianza fra l'energia apparente e la reale. 
Dallo studio superiore si vede adunque che la spiegazione dei fenomeni di elet- 
trolisi data dal Mengarini può essere liberata dai dubbi esposti nell’introduzione, e 
completamente generalizzata col sostituire all'andamento sinusoidale da lui conside- 
rato e che sarebbe quello d'una dinamo ideale, un andamento periodico qualunque 
quale può aver luogo in una dinamo reale. 
