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inoltre la formola di Gordan dà: 
(EH) EARTH) AZIET RI poca : (uo)? (HH)°. 
E poichè (D'Ovidio, 1. c., pag. 9 e 10): 
1 4 
/ TIR pd. 2 
(HH)= TÀ: (HH') ES H è = 950 e gl, 
l'ultima formola diventa : 
ri 7 4 2 1 
(HH) SH, Ho 95 li ARI calmi 5 RO UE RI A(uo)?. 
Ora si ha pure (D'Ovidio, l. c., pag. 9): 
3 
hi= gd! SE 
e inoltre (D’Ovidio, l. c., nota alla pag. 22): 
2 (110)? faut Mat = ju? cu ot dj? cp ut — (ju jo A jet fu 0) 
Laonde, sostituendo, l'equazione tangenziale della superficie svi- 
luppabile della curva C#,; è 
lee, - ; ) 
3 (du Ch Cato) o (20) pai 5h? Ho! i + Hg PH, 6°) no i (no)? | nî do pri 
In particolare la superficie sviluppabile della seconda oseulante 
del punto 4 ha per equazione: 
pia —-3% Hx= 0. 
UD 
d. 
L' involuzione fondamentale. 
La cubica gobba K, ed il tessuto di quadriche studiato dal sig. Stahl. 
16. Richiamiamo brevemente il modo (sviluppato in generale nei n. 3 e 4 della 
‘ Memoria Sulle curve razionali ecc.) col quale si può pervenire sopra C; all’involu- 
zione fondamentale; le formole che così troveremo e alcune fra quelle già stabilite 
ci condurranno in modo assai semplice alla cubica K3z, a cui il sig. Stahl (1. c., 
pag. 45) è giunto per altra via. 
Dicendo »v il punto di contatto di un piano stazionario dell’osculante C,.*, la 
cubica C,, giacerà in un piano, che sarà stazionario per ciascuna delle O,,* e C,*. 
Se dunque nell'equazione 
Axy, Cy CAN) 
al posto delle coordinate correnti x; si sostituiscono quelle del detto piano, l'equa- 
zione stessa sarà soddisfatta per qualunque valore di x, cioè si avranno le equazioni 
(1) xy, 0 oî=0, xy, Oy aa,=0, C., 0 a=0, xy, &y o = 0. 
Indicando con 0, @ e Z i parametri dei punti di contatto dei rimanenti piani 
stazionari di C,', ossia dei tre punti che con »v costituiscono il gruppo dell’involu- 
