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scorso, mentre nella seduta del 12 giugno della R. Ace. dei Lincei io avevo già dato 
un cenno dei miei resultati, che più oltre esporrò dettagliatamente; per cui le ricerche 
mie e quelle del sig. Leduc, sono state fatte quasi simultaneamente ('). 
Per mostrare la variazione di conducibilità calorifica del bismuto nel campo 
magnetico, il Leduc si serve anch'esso d'una sbarra di bismuto, mantenuta con un 
estremo a 100° e coll'altro alla temperatura ambiente; ma il suo metodo per misu- 
rare le temperature di vari punti della sbarra è diverso dal mio, poichè quello con- 
siste nel misurare la corrente termoelettrica sviluppatasi al contatto dello stesso bismuto 
con fili di platino saldati in diversi punti della sbarra, allorquando due di questi 
fili sono posti in comunicazione con un galvanometro. Ottiene così il Leduc una mi- 
sura relativa della differenza di temperatura fra i due punti della sbarra in cui i fili 
di platino sono saldati. Con tre fili equidistanti si hanno quindi le differenze di tem- 
peratura di tre punti equidistanti presi due a due, ed applicando la nota formola 
relativa alla propagazione del calore in una sbarra di lunghezza infinita, si può 
calcolarne il coefficiente di conducibilità. Ripetute le prove quando il campo magnetico 
agisce, si avrà del pari la conducibilità calorifica propria al bismuto esposto all’azione 
del magnetismo. 
I risultati collimano se non quantitativamente, almeno qualitativamente, con 
quelli da me ottenuti. 
Non era del resto ad aspettarsi un accordo completo. Infatti, come si vedrà nei 
capitoli seguenti, le condizioni delle mie esperienze sono differenti. Prima di tutto 
la sbarra da me adoperata era sempre racchiusa in un ambiente le cui pareti erano 
mantenute a temperatura costante, e per tal modo sottratta a varie cause evidenti 
di errore. Poi, il metodo da me impiegato per misurare le temperature di tre punti 
equidistanti della sbarra, è tale, «che mentre fornisce i valori separati delle tre tem- 
perature, non fa intervenire il bismuto nel circuito termoelettrico. Consegue dalla 
prima di queste circostanze, che per calcolare il coefficiente di conducibilità calori- 
fica, si può adoperare la formola a due esponenziali che vale nel caso d’una sbarra 
di lunghezza finita, d'onde un risultato più esatto. Anche la seconda circostanza poi, 
cioè il non essere il bismuto incluso nel circuito termoelettrico, è vantagiosissima. 
Infatti, colla disposizione adoperata dal sig. Leduc, i risultati devono essere in parte 
alterati in seguito alla variazione del potere termoelettrico del bismuto nel campo 
magnetico, dimostrata di recente dal dott. Grimaldi, come pure dal presentarsi del 
fenomeno termo-magnetico longitudinale scoperto da v. Ettingshausen. Infine il Leduc 
non pare abbia avuto riguardo al tempo assai lungo che si richiede, affinchè una 
volta creato il campo magnetico, la distribuzione delle temperature nella nuova condi- 
zione, divenga nuovamente stazionaria, d'onde un'altra probabile alterazione nei risultati. 
Ad ogni modo è notevole sempre l’accordarsi in complesso dei risultati del sig. Leduc 
col miei, in ricerche per le quali si hanno molte e gravi difficoltà da superare. 
(1) Ho saputo ora (ottobre 1887) che il sig. Leduc nella seduta del 25 luglio ha fatto aprire 
un suo plico suggellato, in cui descrive esperienze destinate a verificare se esiste o no il fenomeno 
della variazione di conducibilità termica del bismuto. Già a quell’epoca il fenomeno era dunque per 
lui se non certo, almeno verosimile, per cui si può proprio dire che le nostre ricerche sperimentali 
sono state simultanee. 
