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Risulterebbe da questo confronto, che la conducibilità termica del bismuto, varia in 
causa dell’azione magnetica nello stesso rapporto in cui varia la conducibilità elettrica. 
Questa conseguenza non ha però sufficiente fondamento in una sola. coincidenza 
numerica che potrebbe essere, e forse è in parte, fortuita. Perciò ho voluto misurare 
direttamente la variazione di conducibilità elettrica di una delle sbarrette di bismuto 
già adoperate nelle esperienze relative alla conducibilità calorifica. 
A questo scopo la sbarra è stata tagliata in modo da serbarne solo la parte media 
coi suoi tre fori @, d, c (fig. 6), e saldata per le sue faccie estreme ben piane, a due 
grossi pezzi di rame M, N, in ciascuno 
dei quali trovasi un foro ed una vite, 
a foggia di serrafilo. Torna facile in 
tal modo l’inserire il bismuto nel cir- 
cuito del ponte galvanico. 
Da M partono due fili MC, MA, 
il primo dei quali mette ad un poz- 
zetto a mercurio ©, ed il secondo ad 
un capo del filo teso AB, ben calibrato 
e di nota lunghezza. Da N partono gli 
analoghi fili ND, NB. Il galvanometro 
G, estremamente sensibile, comunica da 
una parte col corsoio F, dall'altra col 
Fic. 6. pozzetto E, che si può far comunicare 
a volontà con C o con D. 
Mettendo a zero il galvanometro, collo spostamento del corsoio, mentre E comu- 
nica con C, e poi di nuovo mentre E comunica con D, tanto quando il bismuto è 
nel campo magnetico, come quando ne è allontanato, si ha modo di calcolare il rap- 
porto delle resistenze 7, 7’ del bismuto, senza conoscere le resistenze «, y dei fili 
MA, NB. 
Infatti se @ è la lunghezza AF quando G è a zero ed E comunica con D, e 
se / è la lunghezza totale AB del reocordo, si ha 
LES ana 
AIR AZZ 7g 
e quando E comunica con C, dicendo 5 la nuova lettura : 
EC Aa 
ISO 
Se ne ricava : 
a— d 
; RT i 
Analogamente dicendo a’, 2" le due analoghe letture fatte mentre E comunica 
prima con D poi con C, e mentre il bismuto è nel campo magnetico, si ha 
s_ G=0 
frei toga 
